Transzfer pálya
A transzferpálya az űrhajózás területén az a pálya , amelyben egy űrhajó ideiglenesen egy kezdő pálya, vagy az indítópálya és a célpálya közé kerül.
A megfelelő kifejezés angolul transzferpálya .
Hohmann transzferpálya
A Hohmann- pálya (más néven transzfer , néha egyszerűen pálya körüli pálya ) egy olyan pálya, amely lehetővé teszi az egyik körpályáról a másik, ugyanazon síkban elhelyezkedő körpályára való áthaladást, csak két impulzus manőver segítségével. Két manőverre szorítkozva ez a pálya az, amelyik a lehető legkevesebb energiát fogyasztja. Kétnél több manőver mellett viszont úgynevezett kételliptikus transzferekhez folyamodhatunk, amelyek energiahatékonyabbnak bizonyulnak, de azzal a feltétellel, hogy az érkező pálya sugara ~ 12-szeresével meghaladja a kezdő pályaét .
A kezdő pálya kis magasságú kör alakú, azaz például ( R földsugárral), periódus , sebesség , amelyben és .
r1=1,15R{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {1} = 1,15R}}T1=T0(r1R)3/2{\ displaystyle \ scriptstyle {T_ {1} = T_ {0} \ balra ({\ frac {r_ {1}} {R}} \ jobbra) ^ {3/2}}}V1=V0(Rr1)1/2{\ displaystyle \ scriptstyle {V_ {1} = V_ {0} \ balra ({\ frac {R} {r_ {1}}} \ jobbra) ^ {1/2}}}T0≈84.ménnem{\ displaystyle \ scriptstyle {T_ {0} \ kb. 84 \; {\ rm {min}}}}V0≈ 8.,2km/s{\ displaystyle \ scriptstyle {V_ {0} \ kb \ 8,2 \; {\ rm {km / s}}}}
A célpálya nagy magasságban kör alakú, azaz például annak időtartamát és sebességét hasonló képletek határozzák meg.
r2=6.,61R{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {2} = 6,61R}}T2=T0(r2R)3/2{\ displaystyle \ scriptstyle {T_ {2} = T_ {0} \ balra ({\ frac {r_ {2}} {R}} \ jobbra) ^ {3/2}}}V2=V0(Rr2)1/2{\ displaystyle \ scriptstyle {V_ {2} = V_ {0} \ balra ({\ frac {R} {r_ {2}}} \ jobbra) ^ {1/2}}}
A pályája Hohmann az átadása ellipszis földközelben , és csúcspontját , ezért a nagytengely és a különcség . A perdület , energia és időszakban tehát ismeri.
r1{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {1}}} r2{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {2}}}2nál nél=r1+r2≈7,76R{\ displaystyle \ scriptstyle {2a = r_ {1} + r_ {2} \ kb. 7,76R}} e=r2-r1r2+r1≈0,708{\ displaystyle \ scriptstyle {e = {\ frac {r_ {2} -r_ {1}} {r_ {2} + r_ {1}}} \ kb. 0,708}} L{\ displaystyle \ scriptstyle L}E{\ displaystyle \ scriptstyle E}T{\ displaystyle \ scriptstyle T}
Idővel a motor további sebességet biztosít a műholdnak, mint pl .
t0{\ displaystyle \ scriptstyle t_ {0}}v{\ displaystyle \ scriptstyle v}
m(V1+v)r1=L{\ displaystyle m (V_ {1} + v) r_ {1} = L}
Idővel a műhold eléri a csúcsát, de elégtelen sebességgel. A motor növeli a sebességet úgy, hogy .
t0+T2{\ displaystyle \ scriptstyle {t_ {0} + {\ frac {T} {2}}}}r2{\ displaystyle \ scriptstyle r_ {2}}v′{\ displaystyle v '}
L+mv′r2=mV2r2{\ displaystyle L + mv'r_ {2} = mV_ {2} r_ {2}}
Ezért szükséges, hogy randevú esetén a műhold és a műhold helyzete közötti időbeli szögeltolódás legyen .
t0{\ displaystyle t_ {0}}S1{\ displaystyle S_ {1}}S2{\ displaystyle S_ {2}}π(1-TT2){\ displaystyle \ pi (1 - {\ frac {T} {T_ {2}}})}
Az, hogy a műhold , hogy magában foglalja az energia költsége megfelel a két gyújtás a motor: további , aztán .
r1{\ displaystyle r_ {1}}r2{\ displaystyle r_ {2}}v=0,277V0{\ displaystyle v = 0.277V_ {0}}v′=0,178V0{\ displaystyle v '= 0,178V_ {0}}
Geostacionárius transzfer pálya
Referencia
Francia törvény: 1995. február 20 az űrtudomány és a technológia terminológiájához kapcsolódóan.
Lásd is
Kapcsolódó cikkek
Külső linkek
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">