Elektrokémiai impedancia spektroszkópia
Ez a cikk az elektrokémiai impedancia spektroszkópiával (EIS) foglalkozik.
A faradikus impedancia kiszámításának elve
Állandó állapot
Az elektrolit elektróda határfelületén lejátszódó R O + e redox reakció esetén az R és O elektroaktív fajok koncentrációgradiensének hiányában az átviteli áram sűrűsége vs. Az elektróda túlfeszültségét a Butler-Volmer összefüggés adja :
↔{\ displaystyle \ leftrightarrow}|{\ displaystyle |}
jt=j0(exp(αofη)-exp(-αrfη)){\ displaystyle j _ {\ text {t}} = j_ {0} \ left (\ exp (\ alpha _ {\ text {o}} \, f \, \ eta) - \ exp ( - \ alpha _ { \ text {r}} \, f \, \ eta) \ right)}
j0{\ displaystyle j_ {0}}a csereáram sűrűsége, és a szimmetriatényezők az oxidáció és a redukció irányában , az elektróda túlfeszültsége és a .
αo{\ displaystyle \ alpha _ {\ text {o}}}αr{\ displaystyle \ alpha _ {\ text {r}}}αo+αr=1{\ displaystyle \ alpha _ {\ text {o}} + \ alpha _ {\ text {r}} = 1}η{\ displaystyle \ eta}η=E-Eegyenértékű{\ displaystyle \ eta = E-E _ {\ text {eq}}}f=F/(RT){\ displaystyle f = F / (R \, T)}
A vs. grafikonja nem egyenes (1. ábra), és a redox reakció viselkedése nem egy lineáris rendszer viselkedése.
jt{\ displaystyle j_ {t}}E{\ displaystyle E}
Dinamikus rezsim
Farád impedancia
Tegyük fel, hogy a Butler-Volmer-törvény helyesen írja le az elektronátviteli redox-reakció dinamikus viselkedését:
jt(t)=jt(η(t))=j0(exp(αofη(t))-exp(-αrfη(t))){\ displaystyle j _ {{text {t}} (t) = j _ {\ text {t}} (\ eta (t)) = j_ {0} \, \ left (\ exp (\ alpha _ {\ szöveg {o}} \, f \, \ eta (t)) - \ exp ( - \ alfa _ {\ text {r}} \, f \, \ eta (t)) \ right)}
A redox reakció dinamikus viselkedését ezután a következők által meghatározott differenciális ellenállás jellemzi:
Rt=1∂jt/∂η=1fj0(αoexp(αofη)+αrexp(-αrfη)),{\ displaystyle R _ {\ text {t}} = {\ frac {1} {\ részleges j _ {\ szöveg {t}} / \ részleges \ eta}} = {\ frac {1} {f \, j_ {0} \, \ left (\ alpha _ {\ text {o}} \, \ exp (\ alpha _ {\ text {o}} \, f \, \ eta) + \ alpha _ {\ text {r }} \, \ exp (- \ alpha _ {\ text {r}} \, f \, \ eta) \ right)}},}
differenciálellenállás, amelynek értéke az elektróda túlfeszültségétől függ. Ebben az egyszerű esetben a faradikus impedancia az átviteli ellenállásra csökken, és különösen azt jegyezzük meg, hogy:
Zf{\ displaystyle \ scriptstyle {Z _ {\ text {f}}}}Rt{\ displaystyle \ scriptstyle {R _ {\ text {t}}}}
Rt=1fj0{\ displaystyle R _ {\ text {t}} = {\ frac {1} {f \, j_ {0}}}}
amikor a túlfeszültség a nulla felé hajlik.
η{\ displaystyle \ eta}
Kétrétegű kondenzátor
Az elektrolit elektróda interfész dinamikusan viselkedik, mint egy kondenzátor, amelyet interfaciális kettős réteg kondenzátorának nevezünk . Ezt az elektromos vagy elektrokémiai kettős réteget a Gouy-Chapman-Stern modell írja le. A redoxireakció dinamikus üzemmódban történő viselkedése az elektroaktív faj koncentrációs gradiensének hiányában tehát hasonló a 2. ábra elektromos áramköréhez. 2.
|{\ displaystyle |}VSegyenáram{\ displaystyle \ scriptstyle {C _ {\ text {dc}}}}
Ennek az áramkörnek az elektromos impedanciája könnyen kiszámítható, ha emlékezünk arra, hogy a kondenzátor komplex impedanciáját a következők adják meg:
Zegyenáram(ω)=1énωVSegyenáram{\ displaystyle Z _ {\ text {dc}} (\ omega) = {\ frac {1} {{\ text {i}} \, \ omega \, C _ {\ text {dc}}}}}
hol van a lüktetés, rd / s -ban, és . Találunk :
ω{\ displaystyle \ omega}én2=-1{\ displaystyle \ scriptstyle {{\ text {i}} ^ {2} = - 1}}
Z(ω)=Rt1+RtVSegyenáraménω{\ displaystyle Z (\ omega) = {\ frac {R _ {\ text {t}}} {1 + R _ {\ text {t}} \, C _ {\ text {dc}} \, {\ szöveg {i}} \, \ omega}}}
A képzeletbeli részt hordozó elektrokémikusok Nyquist -grafikonja, amely az impedancia valós része szerint megváltozott, ortonormális referenciakeretben az átmérő és a pulzálás félköre egyenlő (3. ábra). Az impedanciák egyéb ábrázolásai, a Bode, a Black stb. Ábrázolása használható.
Rt{\ displaystyle \ scriptstyle {R _ {\ text {t}}}}1/(RtVSegyenáram){\ displaystyle \ scriptstyle {1 / (R _ {\ text {t}} \, C _ {\ text {dc}})}}
Elektrolit ellenállás
Ha a munkaelektróda és a referenciaelektróda közötti elektrolit-rész ellenállása nem elhanyagolható, a redox-reakció ekvivalens áramköre magában foglalja az ellenállást is, amely sorba van kapcsolva a 3. ábra áramkörével. 2. Az impedancia gráfot ezután az érték fordítja le .
RΩ{\ displaystyle \ scriptstyle {R _ {\ Omega}}}RΩ{\ displaystyle \ scriptstyle {R _ {\ Omega}}}
Az impedancia paramétereinek mérése
A potenciométerrel és egy impedancia -analizátorral végzett redox -reakció impedanciájának grafikonja, amelyet a legtöbb modern potenciosztát tartalmaz, lehetővé teszi a reakció átviteli ellenállásának, az interfész kétrétegű kondenzátor kapacitásának és az elektrolit -ellenállás mérését. Ha ez a diagram nulla túlfeszültségre készül, akkor meg lehet határozni a csereáram sűrűségét .
j0{\ displaystyle \ scriptstyle {j_ {0}}}
A redox -reakciónál bonyolultabb elektrokémiai reakcióknál és elektroaktív anyagok koncentrációgradienseinek jelenlétében az elektrokémiai impedancia grafikonok több ívből állnak.
Hivatkozások
-
Lineáris vs. nemlineáris rendszerek az impedancia mérésekben
-
Impedancia, beléptetés, Nyquist, Bode, Fekete stb.
-
potenciométer stabilitásának rejtélyét elmagyarázták
Források
-
Elektrokémiai kinetika , J.-P. Diard, B. Le Gorrec és C. Montella, Hermann, Párizs, 1996.
-
Elektrokémiai kinetikai gyakorlatok. II Impedancia módszer , C. Montella, J.-P. Diard és B. Le Gorrec, Hermann, Párizs, 2005.
-
Elektrokémiai impedancia spektroszkópia , ME Orazem és B. Tribollet, Wiley & Sons, Hoboken, 2008.
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">