Teljesítménytényező

A teljesítménytényező az elektromos vevő azon jellemzője, amely figyelembe veszi az energiafogyasztás hatékonyságát, amikor az áram áthalad rajta.

Az elektromos dipólus számára, amelyet idővel változó áramszabályozással táplálunk ( szinuszos vagy nem), ez megegyezik ennek a dipólusnak a fogyasztott P aktív teljesítményével , elosztva az I áram effektív értékének és az U feszültségnek ( látszólagos teljesítménynek) a szorzatával. S ). Mindig 0 és 1 között van.

λ=PUén=PS{\ displaystyle \ lambda = {\ frac {P} {UI}} = {\ frac {P} {S}}}

Különösen, ha az áram és a feszültség az idő szinuszos függvényei, a teljesítménytényező megegyezik az áram és a feszültség közötti fáziseltolás koszinuszával:

λ=kötözősaláta⁡φ{\ displaystyle \ lambda = \ cos \ varphi}

Analógia

A lehetséges mechanikus összehasonlítás a sebességváltó tengelykapcsoló-tényezője lehet  :

• amikor a tengelykapcsoló pedálját lenyomják, a motor megfordul (áram áramlik), de nem ad át semmilyen energiát a járműnek; a teljesítménytényező nulla,
• amikor a tengelykapcsoló-pedált felemelik, a motor jár, és teljes erejét a jármű továbbítja a mozgáshoz; a teljesítménytényező egységes,
• amikor a tengelykapcsoló elcsúszik , akkor köztes helyzetben vagyunk, ez megfelel annak az esetnek, amikor a teljesítménytényező 0 és 1 között van.

A vevő jellemzése teljesítménytényezője szerint

Ha a teljesítménytényező egyenlő 1-vel, akkor azt mondjuk, hogy a vevő tisztán ellenálló , ami azt jelenti, hogy ideális ohmos vezető (vagy tiszta ellenállás), és hogy az áramnak ugyanaz az alakja, mint a feszültségnek, és hogy ez a vevő nem " nincs induktív vagy kapacitív jellege: nincs fáziseltolás az általa felvett áram és a rá alkalmazott feszültség között.

Ha a teljesítménytényező 0, a vevő tisztán reaktívnak mondható, nem oszlat el semmilyen energiát hő formájában. Ugyanebben az időszakban bizonyos időpontokban elnyeli a hálózat energiáját, máskor pedig teljesen visszaállítja.

Ez a két szélsőséges eset csak a modelleknek felel meg, a valós vevők soha nem ideálisak. De ezek a modellek megfelelőek lehetnek a figyelembe vett vevő használati körülményei között.

A teljesítménytényező jelentősége az elosztó számára

A villamosenergia-elosztók általában az ellátás helyén végzett mérés alapján számlázzák az elfogyasztott aktív teljesítményt, miközben a vezetékekben keletkező veszteségeket globálisan számlázzák. Ezek azonban a fogyasztók által igényelt látszólagos intenzitástól függenek ( Joule-effektus által okozott veszteségek ). Ha egy létesítmény teljesítménytényezője alacsony, az áramigény nagy, de az elfogyasztott energia alacsony. Éppen ezért a nagyfogyasztók (nagyfeszültségre csatlakoztatott berendezések) számára a számlázás nem csak az elfogyasztott aktív teljesítményt veszi figyelembe. Franciaországban ez a számlázás nagyon összetett. Ez szabályozza az Ipari Minisztérium: OJ n o  170 2002. július 23-oldalas 12600 és az azt követő. Jelenleg csak a nagyfeszültségre kapcsolt ügyfeleket érinti a téli hónapokban és a csúcsidőben.

Példa: vagy egy tisztán reaktív dipól (például egy kondenzátor), amelyet 1 A intenzitású szinuszos váltakozó áram keresztez 230 V alatt. Mivel ez a dipólus fáziseltolódást vezet be a feszültség és az áram között, a teljesítménytényező nulla. Az elosztó által számlázott aktív teljesítmény tehát nulla. A látszólagos teljesítmény azonban 230 VA, és valóban meghaladja az 1A-t a vezetékben, ami Joule-effektussal járó veszteségeket von maga után, és arra kötelezi az elosztót, hogy ennek megfelelően méretezze berendezését (transzformátorok, vezetékek  stb. ). π/2{\ displaystyle \ pi / 2}kötözősaláta⁡(π/2){\ displaystyle \ cos (\ pi / 2)}

A fogyasztó számára az így „elfogyasztott” reaktív teljesítmény csak az elektromos töltések cseréje a generátor és a dipól között, nulla átlagos teljesítmény az adott időszakban.

Teljesítménytényező a szinuszos áramban

Teljesítménytényezők hatásai

A szemközti diagram az a pillanatnyi teljesítmény (a pillanatnyi feszültség és áram szorzata), amelyet egy 230 V feszültségnek kitett dipólus fogyaszt, és amelyen keresztül 18 A áram halad át, három esetben:

• a teljesítménytényező megegyezik 1-vel (maximális érték): a feszültség és az áram fázisban vannak (ugyanabban az időben nulla és ugyanabban az irányban változnak), a pillanatnyi teljesítmény mindig pozitív, és az átlagos teljesítmény maximális;
• a teljesítménytényező 0,7 (közbenső érték): az áram mindig periodikus görbét követ, de a feszültséggörbéhez képest „lemarad”. A teljesítmény időnként negatív értékeket vesz fel, a dipólus rendszeresen visszaszorítja az energiát a hálózatra;
• a teljesítménytényező egyenlő 0,2 (alacsony érték): az áram azonos, a pillanatnyi teljesítmény ugyanolyan amplitúdóval ingadozik, de erősen lefelé tolódik az előző görbékhez képest. Az átlagos teljesítmény alacsony: a teljesítménynek 20% -a akkor játszódik le, amikor a teljesítménytényező egység.

Az ábra egy induktív dipólus, például egy tekercs helyzetét jeleníti meg  : az áram elmarad a feszültségtől. Az időszakosan helyreállított energia a tárolt mágneses energiából származik.

"Szimmetrikus" helyzet fordul elő kapacitív dipólus esetén  : ebben az esetben az áram megelőzi a feszültséget. Az időszakosan helyreállított energia a tárolt elektromos töltés energiájából származik.

A bonyolultabb dipólusok (például nagyszámú televízió) hatásai módosíthatják az ellátó hálózat névleges feszültségét, zavart okozhatnak a szinusz hullámban, és olyan harmonikus áramokat hozhatnak létre, amelyek megzavarhatják más készülékek megfelelő működését. Az elosztóhálózat-üzemeltető vállalja, hogy fenntartja a harmonikus torzítások elfogadható szintjét , még akkor is, ha ez korlátozásokat jelent bizonyos fogyasztók számára, akik ezeket generálják.

Az elektromos vezetékek veszteségei megegyeznek:

Poertes=lP2κNÁL NÉLU2kötözősaláta2⁡(ϕ){\ displaystyle P_ {veszteségek} = {\ frac {lP ^ {2}} {\ kappa AU ^ {2} \ cos ^ {2} (\ phi)}}}.

Ahol l a vezeték hossza, P a szállított aktív teljesítmény, a vezető vezetőképessége , U a fázisok közötti feszültség és A a vezeték keresztmetszete. A nagy teljesítménytényező fenntartása tehát előnyös a veszteségek szempontjából. A fenti összefüggés egyszerűbben is írható: κ{\ displaystyle \ kappa}

Poertes=R⋅én2{\ displaystyle P_ {veszteség} = R \ cdot I ^ {2}}A R az ellenállás a vonal és azt az effektív értéke folyó áram a vezetékben.

mert és . én2=P2U2kötözősaláta2⁡(ϕ){\ displaystyle I ^ {2} = {\ frac {P ^ {2}} {U ^ {2} \ cos ^ {2} (\ phi)}}}R=lκNÁL NÉL{\ displaystyle R = {\ frac {l} {\ kappa A}}}

Az induktor (tekercs) helyzete

Tekintsünk egy tekercset és a modell differenciálegyenletét ( egyfázisú áram ), amely egy ellenállással sorba kapcsolt induktort tartalmaz  : L{\ displaystyle L}r{\ displaystyle r}

u(t)=Ldén(t)dt+rén(t){\ displaystyle u (t) = L {\ frac {\ mathrm {d} i (t)} {\ mathrm {d} t}} + ri (t)}

Egy frekvencia annak pulzálás , azt feltételezzük, hogy az áram szinuszos névleges intenzitása . A differenciálegyenlet arra vezet f{\ displaystyle f} ω=2πf{\ displaystyle \ omega = 2 \ pi f}én(t)=énbűn⁡(ωt){\ displaystyle i (t) = I \ bűn (\ omega t)}én{\ displaystyle I}

u(t)=énLωkötözősaláta⁡(ωt)+énrbűn⁡(ωt){\ displaystyle u (t) = IL \ omega \ cos (\ omega t) + Ir \ sin (\ omega t)}

Meghatározással és kapcsolatok által U{\ displaystyle U}φ{\ displaystyle \ varphi}

Ubűn⁡φ=énLω{\ displaystyle U \ sin \ varphi = IL \ omega}és ,Ukötözősaláta⁡φ=énr{\ displaystyle U \ cos \ varphi = Ir}

rajzolunk

Cser⁡φ=Lωr{\ displaystyle \ tan \ varphi = {\ frac {L \ omega} {r}}} és U=énr1+Cser2⁡φ=énrkötözősaláta⁡φ{\ displaystyle U = Ir {\ sqrt {1+ \ tan ^ {2} \ varphi}} = {\ frac {Ir} {\ cos \ varphi}}},

bármelyik és a pillanatnyi erő . u(t)=Ubűn⁡(ωt+φ){\ displaystyle u (t) = U \ sin (\ omega t + \ varphi)}o(t)=u(t)én(t){\ displaystyle p (t) = u (t) i (t)}

Ez a periodikus megoldás az induktivitás modell azt mutatja, hogy a jelenlegi elmarad a feszültség egy fáziseltolódás . A fenti ábrán leírt helyzet megfelel az induktor esetének. φ{\ displaystyle \ varphi}

Elérte az átlagos (aktív) teljesítményt

PÁtl=12rén2=12Uénkötözősaláta⁡φ{\ displaystyle P _ {\ text {avg}} = {\ frac {1} {2}} rI ^ {2} = {\ frac {1} {2}} UI \ cos \ varphi}.

Tegyük fel viszont, hogy ezt a rendszert egy hálózat táplálja, amelynek ellenállása igen . Átviteli veszteségek (a Joule-effektus miatt ), amelyek átlaga így az átlagos energiaveszteség eléri a tápfeszültséget R{\ displaystyle R}Poertes(t)=Rén2(t){\ displaystyle P_ {veszteség} (t) = Ri ^ {2} (t)}Pátlagos veszteségek=Rén2/2{\ displaystyle P _ {\ text {avg veszteségek}} = RI ^ {2} / 2}

Prelatív veszteségek=RénUkötözősaláta⁡φ{\ displaystyle P _ {\ text {relatív veszteségek}} = {\ frac {RI} {U \ cos \ varphi}}}.

A relatív veszteségek tehát a teljesítménytényezőhöz képest fordított arányban nőnek.

Kondenzátor (kondenzátor) helyzete

Vegyünk egy kapacitív dipólust, amely egy kondenzátor kondenzátort tartalmaz, amely párhuzamosan van kötve egy ellenállással . Ennek a rendszernek a differenciálegyenletét ( egyfázisú áram ) írjuk: VS{\ displaystyle C}r{\ displaystyle r}

én(t)=VSdu(t)dt+u(t)r{\ displaystyle i (t) = C {\ frac {\ mathrm {d} u (t)} {\ mathrm {d} t}} + {\ frac {u (t)} {r}}}

Egy frekvencia annak lüktetését , azt feltételezzük, hogy a feszültség szinuszos névleges feszültség . A differenciálegyenlet arra vezet f{\ displaystyle f} ω=2πf{\ displaystyle \ omega = 2 \ pi f}u(t)=Ubűn⁡(ωt){\ displaystyle u (t) = U \ sin (\ omega t)}U{\ displaystyle U}

én(t)=UVSωkötözősaláta⁡(ωt)+Urbűn⁡(ωt){\ displaystyle i (t) = UC \ omega \ cos (\ omega t) + {\ frac {U} {r}} \ sin (\ omega t)}

Meghatározással és kapcsolatok által én{\ displaystyle I}φ{\ displaystyle \ varphi}

énbűn⁡φ=UVSω{\ displaystyle I \ sin \ varphi = UC \ omega}és ,énkötözősaláta⁡φ=Ur{\ displaystyle I \ cos \ varphi = {\ frac {U} {r}}}

rajzolunk

Cser⁡φ=VSωr{\ displaystyle \ tan \ varphi = C \ omega r} és rén=U1+Cser2⁡φ=Ukötözősaláta⁡φ{\ displaystyle rI = U {\ sqrt {1+ \ tan ^ {2} \ varphi}} = {\ frac {U} {\ cos \ varphi}}},

bármelyik és a pillanatnyi erő . én(t)=énbűn⁡(ωt+φ){\ displaystyle i (t) = I \ bűn (\ omega t + \ varphi)}o(t)=u(t)én(t){\ displaystyle p (t) = u (t) i (t)}

Ennek a kapacitív modellnek a periodikus megoldása azt mutatja, hogy az áram fáziseltolással megelőzi a feszültséget . φ{\ displaystyle \ varphi}

Elérte az átlagos (aktív) teljesítményt

PÁtl=12U2r=12Uénkötözősaláta⁡φ{\ displaystyle P _ {\ text {avg}} = {\ frac {1} {2}} {\ frac {U ^ {2}} {r}} = {\ frac {1} {2}} felhasználói felület \ cos \ varphi}.

Tegyük fel viszont, hogy ezt a rendszert egy hálózat táplálja, amelynek ellenállása igen . Átviteli veszteségek (a Joule-effektus miatt ), amelyek átlaga így az átlagos energiaveszteség eléri a tápfeszültséget R{\ displaystyle R}Pveszteség(t)=Rén2(t){\ displaystyle P _ {\ text {veszteség}} (t) = Ri ^ {2} (t)}Pátlagos veszteségek=Rén2/2{\ displaystyle P _ {\ text {avg veszteségek}} = RI ^ {2} / 2}

Prelatív veszteségek=RénUkötözősaláta⁡φ{\ displaystyle P _ {\ text {relatív veszteségek}} = {\ frac {RI} {U \ cos \ varphi}}}.

A relatív veszteségek tehát a teljesítménytényezőhöz képest fordított arányban nőnek.

A teljesítménytényezőt és annak hatásait szemléltető mechanikai analógia

Vegyünk egy mechanikus rendszert, amely két (két tengelyre rögzített) tárcsából áll, amelyeket kábel köt össze (például egy egyszerűsített sífelvonó). Az A tárcsát külső erő (motor) mozgatja, a másikat a kábel hasonló mozdulattal hajtja. Tegyük fel, hogy az A-nak továbbított mozgás szinuszos, és a komponensek tömegei elhanyagolhatók.

A dipólusokkal való analógiák a következők:

• Az A tárcsa hasonló a gyártáshoz, a B tárcsa a fogyasztáshoz.
• A kábel hasonló az elektromos átviteli hálózathoz .
• A kábel sebessége megfelel az intenzitásnak , a húzóerő a feszültségnek .
• Az erő szorzat szerinti szorzata megfelel az átvitt mechanikai teljesítménynek.
• A tárcsára ható fék megfelel az energiafogyasztásnak.
• A szíjtárcsához adott lendkerék induktivitást tükröz .
• A csigához rögzített spirálrugó (mint egy mechanikus órához ) tükrözi a kapacitást .

Elképzelhetjük a következő hatásokat, amelyek az elektromos világban is megnyilvánulnak:

• Tömeg nélkül (nincs fék, lendkerék, nincs rugó) nincs továbbított teljesítmény.
• A B szíjtárcsa fékezése nem jár fáziseltolódással és csak aktív teljesítményátadással ( ).kötözősaláta⁡φ=1{\ displaystyle \ cos \ varphi = 1}
• A B tárcsához hozzáadott rugó a kábel további erőfeszítéseit jelenti a rugó megfeszítésére, majd a kábel irányváltásakor visszaadott potenciális energia visszanyerésére ( ). A motornak rendszeresen táplálnia és el kell nyelnie a kábel által szállított energiát.kötözősaláta⁡φ<1{\ displaystyle \ cos \ varphi <1}
• A motor mentesül a korábbi erőfeszítések alól, amikor lendkereket adnak az A tárcsához. A kábel egymás után és kölcsönösen átviszi a rugó potenciális energiáját a lendkerék mozgási energiájába. Az összes energia állandó, ha a két elem jellemzői megfelelőek.
• Még jobb, ha a lendkereket közvetlenül a B tárcsára rögzítik: elkerülhetők a veszteségek, ha reaktív energiát termelnek a fogyasztási hely közelében.
• Ha ezeket nem hanyagolják el, a kábel tömege és rugalmassága megfelel az elektromos vezeték induktivitásának és kapacitásának jellemzőinek.
• Ha a kábel rugalmas (de kis tömegű):
  • A B tárcsa (rugóval felszerelt) mozgásának amplitúdója bizonyos körülmények között lényegesen nagyobb, mint az A tárcsaé: az analógia a feszültség növekedése az eloszlás szintjén.
  • Azáltal, hogy a rugót A-ba és a lendkereket B-be helyezi, a tömeg küzd a kábel rugalmasságán keresztül: az analógia a feszültség csökkenése az eloszlás szintjén.

Javított teljesítménytényező

Szinuszos háromfázisú esetben a következő teljesítménydefiníciókat használják az intermedierek kiszámításához:

• látszólagos teljesítmény: ,S=U⋅én⋅3{\ displaystyle S = U \ cdot I \ cdot {\ sqrt {3}}}
• meddő teljesítmény: ,Q=U⋅én⋅3⋅bűn⁡φ{\ displaystyle Q = U \ cdot I \ cdot {\ sqrt {3}} \ cdot \ sin \ varphi}
• A hatásos teljesítmény  : adott .P=U⋅én⋅3⋅kötözősaláta⁡φ{\ displaystyle P = U \ cdot I \ cdot {\ sqrt {3}} \ cdot \ cos \ varphi}Q=Cser⁡φ⋅P{\ displaystyle Q = \ tan \ varphi \ cdot P}

Franciaországban a nagyfeszültséggel ellátott gyártók számára a teljes reaktív teljesítményrész legfeljebb . A többletet a téli hónapok csúcsidején számlázzák (2002. július 19-i 2002-1014. Sz. Rendelet). Mindig jó ötlet módosítani a terhelés impedanciáját a reaktív teljesítmény minimalizálása érdekében. QT{\ displaystyle Q_ {T}}0,4PT{\ displaystyle 0.4P_ {T}}

Számos fogyasztási pont leromlott teljesítménytényezőit különféle módon kompenzálják:

• Azon termelési szinten, ahol a termelőüzemek egyes generátorait szinkron kompenzációval kell működtetni , ami annyira csökkenti az aktív teljesítményt, amennyire az erőmű képes előállítani. Ez a módszer azonban nem korrigálja az összes harmonikus torzulást.
• Rögzített kondenzátorbankok fogyasztásának szintjén vagy a kondenzátorok fokozatos üzembe helyezésével szabályozva. Ha a hálózatot zavarják a harmonikusok, akkor szükség van a kondenzátorok túlméretezésére
• A hálózat szintjén, ahol statikus reaktív energia kompenzátorokat vagy általában rugalmasabb váltakozó áramú átviteli rendszereket (FACTS) telepítettek .

Kondenzátorbank használata

Segítségével Boucherot módszere , mi határozza meg a minimális érték , mindig negatív, reaktív teljesítmény kondenzátorok, úgyhogy QVS{\ displaystyle Q_ {C}}

QT+QVS=0,4⋅PT{\ displaystyle Q_ {T} + Q_ {C} = 0,4 \ cdot P_ {T}}( Az ipar elsősorban induktív gépeket használ, pozitívQT{\ displaystyle Q_ {T}} ).

Ezután az áramkörhöz hozzáadandó kondenzátorok minimális értékét ebből levezetik annak érdekében, hogy megfeleljenek az előírt előírásoknak.

Ezeket a kondenzátorbankokat néha anti-harmonikus szűrőként rendezik el .

Szinkron kompenzátorok használata

Néhány vállalat szinkron generátorokat használ a feszültség előtti áramok előállítására, hogy kompenzálja az elektromos motorok által felhasznált áram késését, az úgynevezett szinkron kompenzátorokat .

TÉNYEK használata

TÉNYEK rendszerek vannak az erősáramú elektronika alapú berendezések tervezett minőségének javítása érdekében a villamos energiát. Közülük néhány, például az SVC, lehetővé teszi a feszültségszabályozást és a teljesítménytényező javítását is.

Teljesítménytényező és minőségi tényező

Az elektronikában minőségi tényezőt határoznak meg az oszcilláló dipólusokra, ami annál nagyobb, mivel a teljesítménytényező alacsony. Ennek oka az, hogy a perspektíva nem azonos az elektronikában és az elektrotechnikában.

• Az elektrotechnikus számára az a cél, hogy elektromos energiát használjon hővé, fényvé vagy mechanikus energiává alakítva.
• Az elektronikában, amikor az oszcillációk elérésére törekszik, az energia hővé történő átalakulását veszteségként, nem pedig hatékonyságként érzékelik.

Teljesítménytényező nem szinuszos áramban

Ha az elnyelt áram nem szinuszos, a probléma összetettebb: még akkor is, ha az áram fázisban van a feszültséggel (a fáziseltolás nulla), a teljesítmény nem egyenlő az effektív értékek szorzatával

Két vizsgálati módszert alkalmaznak általában:

• az általánosított Boucherot-tétel ,
• a harmonikus torzítás mértéke .

Definíciók

Az aktív teljesítmény kiszámítása ennek eredményeként:

P=U⋅én1⋅kötözősaláta⁡φ1{\ displaystyle P = U \ cdot I_ {1} \ cdot \ cos \ varphi _ {1}}.

Másrészt a látszólagos erő leírható: S{\ displaystyle S}

S=P2+Q2+D2{\ displaystyle S = {\ sqrt {P ^ {2} + Q ^ {2} + D ^ {2}}}}.

Ezért a mindig egyenlő teljesítménytényezőt írják: PS{\ displaystyle {\ frac {P} {S}}}

λ=U⋅én1⋅kötözősaláta⁡φ1U⋅én=én1én⋅kötözősaláta⁡φ1{\ displaystyle \ lambda = {\ frac {U \ cdot I_ {1} \ cdot \ cos \ varphi _ {1}} {U \ cdot I}} = {\ frac {I_ {1}} {I}} \ cdot \ cos \ varphi _ {1}}.

A következő számítási intermedierek definícióival:

• meddő teljesítmény: ,Q=U⋅én1⋅bűn⁡φ1{\ displaystyle Q = U \ cdot I_ {1} \ cdot \ sin \ varphi _ {1}}
• a torzító erő: olyan ,D{\ displaystyle D}D2=U2(én22+én32+...+énnem2)=U2⋅énh2{\ displaystyle D ^ {2} = U ^ {2} (I_ {2} ^ {2} + I_ {3} ^ {2} + ... + I_ {n} ^ {2}) = U ^ { 2} \ cdot I_ {h} ^ {2}}

és:

• én1{\ displaystyle I_ {1}} : az áram alapjának tényleges értéke ,
• énh{\ displaystyle I_ {h}} : a sorrend összes harmonikusának effektív értéke nagyobb, mint az áram 1-je,
• φ1{\ displaystyle \ varphi _ {1}} : a harmonikus fáziseltolódásának értéke a feszültséghez viszonyítva,én1(t){\ displaystyle i_ {1} (t)}
• kötözősaláta⁡φ1{\ displaystyle \ cos \ varphi _ {1}} : elmozdulási tényező.

A számítás részletei

mi az , ésS2=U2⋅én2{\ displaystyle S ^ {2} = U ^ {2} \ cdot I ^ {2}}U2=U12{\ displaystyle U ^ {2} = U_ {1} ^ {2}}én2=én12+én22+...+énnem2+...{\ displaystyle I ^ {2} = I_ {1} ^ {2} + I_ {2} ^ {2} + ... + I_ {n} ^ {2} + ...}

honnan :

S2=U2⋅én12+U2⋅én22+...+U2⋅énnem2+...{\ displaystyle S ^ {2} = U ^ {2} \ cdot I_ {1} ^ {2} + U ^ {2} \ cdot I_ {2} ^ {2} + ... + U ^ {2} \ cdot I_ {n} ^ {2} + ...} S2=(U⋅én1kötözősaláta⁡φ1)2+(U⋅én1bűn⁡φ1)2+U2⋅én22+...+U2⋅énnem2+...{\ displaystyle S ^ {2} = (U \ cdot I_ {1} \ cos \ varphi _ {1}) ^ {2} + (U \ cdot I_ {1} \ sin \ varphi _ {1}) ^ { 2} + U ^ {2} \ cdot I_ {2} ^ {2} + ... + U ^ {2} \ cdot I_ {n} ^ {2} + ...} S2=P2+Q2+U2⋅(én22+...+énnem2+...){\ displaystyle S ^ {2} = P ^ {2} + Q ^ {2} + U ^ {2} \ cdot (I_ {2} ^ {2} + ... + I_ {n} ^ {2} + ...)} S2=P2+Q2+U2⋅énh2{\ displaystyle S ^ {2} = P ^ {2} + Q ^ {2} + U ^ {2} \ cdot I_ {h} ^ {2}}

Megjegyzések és hivatkozások

1. Hoffman, Schlabbach és Just 2012 , p.  24.
2. 2002. július 19-i 2002-1014 sz. Rendelet a villamos energia korszerűsítéséről és fejlesztéséről szóló, 2000. február 10-i 2000-108 törvény 4. cikkének alkalmazásában a nyilvános villamosenergia-átviteli és -elosztó hálózatok használati díjainak rögzítéséről állami villamosenergia-szolgáltatás
3. Schneider Electric, „  Útmutató a reaktív energia kompenzálásához és a harmonikus szűréshez  ”, Schneider Electric kiadvány ,2001. július

Függelékek

Bibliográfia

• [Hoffman, Schlabbach és Just 2012] (en) Wolfgang Hoffman , Jürgen Schlabbach és Wolfgang Just , Reaktív teljesítmény kompenzáció: gyakorlati útmutató , Chichester, Wiley,2012, 304  p. ( ISBN  978-0-470-97718-7 , online olvasás ).

Kapcsolódó cikkek

• Teljesítménytényező korrektor
• AC tápellátás
• Teljesítmény (fizikai)
• Elektromos dipólus és tekercs
• Harmonikus áramok és harmonikus torzítási sebesség
• Szinkron kompenzátor
• Statikus reaktív energia kompenzátor és rugalmas váltakozó áramú átviteli rendszer

Külső linkek

• Alacsony és magas frekvenciájú elektromágneses zavarok - 3. oldal
• Reaktív energia kompenzáció - cikk a reaktív energia kompenzációjáról.

<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">