Nyitás (fényképezés)

A fényképészeti lencse rekesze az a beállítás, amely beállítja a membrán nyílásátmérőjét . A nyílások vagy a geometriai nyílások száma jellemzi , gyakrabban " f / N  " jelöléssel  . Ez dimenzió nélküli szám úgy definiáljuk, mint az az átmérő arányának d a belépőpupilláját a gyújtótávolság F (image gyújtótávolság, pozitív, itt jegyezni f , hogy egyszerűsítse az írás).

NEM=fd{\ displaystyle N = {\ frac {f} {d}}}.

Állandó gyújtótávolság esetén a rekeszek számának növekedése a membrán bezáródásának következménye: csökkenti az érzékelő vagy a film megvilágítását, növeli a mélységélességet és egy esetben kisebb mértékben a geometriai és kromatikus eltérések csökkenése , a diffrakció hatásának növekedése .

A gyártók mindig feltüntetik a lencse hasznos vagy teljes nyílását: gyakran vésik a lencse elülső részére, és jelzik a rekesz maximális rekesznyílásához szükséges nyílások számát; minél kisebb ez a szám, annál fényesebb az objektív.

A relatív nyitást néha a nyitási számmal azonos módon határozzák meg, néha inverzként, majd az „1: N  ” arány formájában fejezik ki, ahol N a nyitási szám.

A nyitottsági index logaritmikus skálát használ . NÁL NÉLv=2napló2⁡(NEM){\ displaystyle A_ {v} = 2 \ log _ {2} (N)}

Kerülnünk kell az összetévesztést a digitális nyílással, amely egészen mást jelöl.

Jelölések

Számos jelölést használnak a nyílás értékének megadására. Például annak kifejezésére, hogy lencsét használnak 2,8-as nyílásnál, a következő jelöléseket találjuk.

• N = 2,8 : a cikkben használt jelölés, amely megtalálható a fényképészeti optikával foglalkozó művekben is. A fotósok szinte soha nem használják.
• f / 2.8  : a leggyakoribb jelölés. Például megírjuk, hogy egy fénykép „f / 2,8-nál készült”, és akkor megértjük, hogy ez a rekesz.
• F2.8  : angol nyelvű könyvekben és oldalakon. Valószínűleg az előző jelölés egyszerűsítésének eredménye.
• 1: 2.8  : A gyártók a lencsék maximális rekeszértékének kifejezésére használják. Ez a relatív nyílás, vagyis a nyílások számának fordítottja.
• 2.8  : ha nincs egyértelműség, az egyetlen számérték elegendő lehet. Például a hozzájuk mellékelt lencsék membrángyűrűin.

Az "f / 2.8" jelöléssel kapcsolatban észrevehetjük, hogy ez a bejárati pupilla átmérőjének kifejezése ( d = f / N ), és hogy ebben a kifejezésben az f a gyújtótávolságot jelöli. A gyakorlatban ezt a jelentést gyakran figyelmen kívül hagyják, és az "f /" -et előtagnak tekintik, amely bevezeti a nyitó számot. Ezért az f-szám (szó szerint: "f szám") név, amelyet angolul használtak a nyitó szám kijelölésére.

Az expozíció szabályozása

Az érzékeny felületek, akár ezüst film, akár elektronikus érzékelők, a fény expozíciójának , a kapott megvilágításnak és az expozíciós időnek (záridő vagy expozíciós idő) szorzatának megfelelően reagálnak . H{\ displaystyle H}Evs.{\ displaystyle E_ {c}} to{\ displaystyle t_ {p}}H=Evs.⋅to{\ displaystyle H = E_ {c} \ cdot t_ {p}}

A rekeszizma leállítja a fény egy részét, amikor az zárva van. Lehetővé teszi az érzékeny felület által kapott megvilágítás módosítását . Végtelen fókusz esetén az érzékelő vagy a film által kapott megvilágítást a következők adják ( a számítások részletei alább):

Evs.=L⋅T⋅π4⋅1NEM2{\ displaystyle E_ {c} = L \ cdot T \ cdot {\ frac {\ pi} {4}} \ cdot {\ frac {1} {N ^ {2}}}}

val vel:

• L{\ displaystyle L}a fényképezett tárgy fényereje (cdm −2 ),
• T{\ displaystyle T} a cél átviteli tényezője,
• NEM{\ displaystyle N} a nyitások száma.

Az érzékeny felület megvilágítása tehát fordítottan arányos az N numerikus nyílás négyzetével . Az expozíció tehát módosítható a nyitás vagy az expozíciós idő módosításával. Hosszú expozíció esetén a membrán helyett, hogy a kép ne legyen túlexponálva, használhatunk semleges sűrűségű szűrőt .

Megállapodás alapján létrehoztak egy rekesznyílás-sorozatot, amelynél a magasabb értékre való áthaladás a megvilágítás kettőjével való felosztáshoz vezet. Ez az ok geometriai sora √ 2 . Ennek a szekvenciának a hozzávetőleges értékeit vésik a membrán beállító gyűrűjére:

1 - 1,4 - 2 - 2,8 - 4 - 5,6 - 8 - 11 - 16 - 22 - 32 - 45 - 64 –...

A kezelés megkönnyítése érdekében a gyűrű által működtetett mechanizmus gyakran tartalmaz a jeleknek megfelelő bemetszéseket. A két rés közötti intervallumot helytelenül, de általában „ membránnak  ” hívják  , gyakrabban rövidítve „  diaph  ” -nak: a „közel három lépéssel” azt jelenti, hogy az érzékelő által kapott megvilágítást nyolcra osztják. Az egyes jelek között egy vagy két további bevágás lehet a közbenső értékek számára. Ezután pontos beállítást adnak egy félállásra vagy egy megállópont harmadára. A rekesz általában 16-ra vagy 22-re (nagy formátum esetén akár 32-re) korlátozódik a kép diffrakció miatti túlzott romlásának elkerülése érdekében.

A kapott megvilágítás kifejeződését eredményező számítások részletei.

• Az optikai rendszer egy vékony lencse, amelyet a megközelített stigmatizmus körülményei között vizsgálnak .

• A felület fogadja a tárgyfelület által kibocsátott fényt .S′{\ displaystyle S '}S{\ displaystyle S}

• o=ONÁL NÉL¯{\ displaystyle p = {\ overline {OA}}}és algebrai távolságban vannak a pozíciók a tárgyak és a képfelületet hordozó optikai tengelyre merőleges síkok optikai konvenciói szerint .o′=ONÁL NÉL′¯{\ displaystyle p '= {\ overline {OA'}}}S{\ displaystyle S}S′{\ displaystyle S '}

• x{\ displaystyle x}és az objektum és a kép felülete , illetve a fő objektum és képpont közötti algebrai távolság . .x′{\ displaystyle x '}S{\ displaystyle S}S′{\ displaystyle S '}ox=kötözősaláta⁡θ{\ displaystyle {\ frac {p} {x}} = \ cos \ theta}

Felületek és konjugátum kapcsolódnak a nagyítással: . S{\ displaystyle S}S′{\ displaystyle S '}γ2=S′S=o′2o2{\ displaystyle \ gamma ^ {2} = {\ frac {S '} {S}} = {\ frac {p' ^ {2}} {p ^ {2}}}}

A fénysűrűség terület irányába a lencse feltételezzük, hogy elég kicsi ( ), hogy képes legyen meghatározni a fényerősség érte . Így a felület áramlást bocsát ki a nyitó pupilla felé. Feltételezve, hogy a nagy távolság nyílás előtti átmérőjének belépőpupilláját majd a szilárd szög Ω a gerenda, amely áthalad a cél lehet kifejezni: a . S{\ displaystyle S}L{\ displaystyle L}S≪o2{\ displaystyle S \ ll p ^ {2}}én=L⋅S⋅kötözősaláta⁡θ{\ displaystyle I = L \ cdot S \ cdot \ cos \ theta}S{\ displaystyle S}Φén=én⋅Ω{\ displaystyle \ Phi _ {i} = I \ cdot \ Omega}o{\ displaystyle p}d{\ displaystyle d}Ω=Sϕx2⋅kötözősaláta⁡θ{\ displaystyle \ Omega = {\ frac {S _ {\ phi}} {x ^ {2}}} \ cdot \ cos \ theta}Sϕ=π.d24{\ displaystyle S _ {\ phi} = {\ frac {\ pi .d ^ {2}} {4}}}

Az átadott fluxust az átviteli tényező segítségével adják meg . T=ΦtΦén{\ displaystyle T = {\ frac {\ Phi _ {t}} {\ Phi _ {i}}}}

A megvilágítás által kapott az érzékelő a pont határozza meg: . Evs.=ΦtS′{\ displaystyle E_ {c} = {\ frac {\ Phi _ {t}} {S '}}}

Tehát jön:

Evs.=T⋅L⋅S⋅kötözősaláta⁡θ⋅Sϕ⋅kötözősaláta3⁡θo2⋅S′=T⋅L⋅π⋅d2⋅kötözősaláta4⁡θ4⋅o′2{\ displaystyle E_ {c} = {\ frac {T \ cdot L \ cdot S \ cdot \ cos \ theta \ cdot S _ {\ phi} \ cdot \ cos ^ {3} \ theta} {p ^ {2} \ cdot S '}} = {\ frac {T \ cdot L \ cdot \ pi \ cdot d ^ {2} \ cdot \ cos ^ {4} \ theta} {4 \ cdot p' ^ {2}}}},

Evs.=T⋅L⋅π4⋅NEM2⋅f′2o′2⋅kötözősaláta4⁡θ{\ displaystyle E_ {c} = {\ frac {T \ cdot L \ cdot \ pi} {4 \ cdot N ^ {2}}} \ cdot {\ frac {f '^ {2}} {p' ^ { 2}}} \ cdot \ cos ^ {4} \ theta}.

Abban az esetben, ha az objektum található az optikai tengelyen, a kép közepén van operatőr: . kötözősaláta⁡θ=1{\ displaystyle \ cos \ theta = 1}

Abban az esetben, ha az objektum a végtelenben helyezkedik el . o′=f′{\ displaystyle p '= f'}

A kapcsolat nagyban leegyszerűsíti: . Evs.=T⋅L⋅π4⋅NEM2{\ displaystyle E_ {c} = {\ frac {T \ cdot L \ cdot \ pi} {4 \ cdot N ^ {2}}}}

APEX besorolás

Az APEX rendszerben a nyílást logaritmikus skálán ábrázolja az A v nyitási index , szintén AV ( rekeszérték ), amelyet a következők határoznak meg:

NÁL NÉLv=2napló2⁡(NEM){\ displaystyle A_ {v} = 2 \ log _ {2} (N)}vagy .NEM2=2NÁL NÉLv{\ displaystyle N ^ {2} = 2 ^ {A_ {vb}}}

Az AV nyitási index egy egységgel történő növelése megfelel a „stop” zárásnak. Az alábbi táblázatok megadják az AV és a rekeszszám közötti megfeleltetést a fél-stop és a stop harmadával történő előrehaladás esetén. A táblázatok nyitó számait szokásosan két számjegyre kerekítve mutatjuk be.

Az AV és a nyitás között egy fél diaph

AV	0	½	1	1½	2	2½	3	3½	4	4½	5.	5½	6.	6½	7	7½	8.	8½	9.
NEM	1.0	1.2	1.4	1.7	2	2.4	2.8	3.3	4	4.8	5.6	6.7	8.	9.5	11.	13.	16.	19.	22.

Az AV és a diaphóna harmadában történő nyitás közötti megfelelés

AV	0	⅓	⅔	1	1⅓	1⅔	2	2⅓	2⅔	3	3⅓	3⅔	4	4⅓	4⅔	5.	5⅓	5⅔	6.	6⅓	6⅔	7	7⅓	7⅔	8.	8⅓	8⅔	9.
NEM	1.0	1.1	1.2	1.4	1.6	1.8	2	2.2	2.5	2.8	3.2	3.5	4	4.5	5.	5.6	6.3	7.1	8.	9.	10.	11.	13.	14	16.	18.	20	22.

Fotometrikus rekesz ( T-szám )

Az expozíció kifejezése azt mutatja, hogy ez a cél T átlátszóságától függ . Ezért szigorúan véve ismerni kell ezt az átláthatóságot az expozíció meghatározása érdekében. A gyakorlatban gyakran figyelmen kívül hagyják az átláthatóság különbségét az egyik célkitűzés között. Ha fontos az expozíció nagy pontossággal történő meghatározása, ezt figyelembe kell venni. A figyelembe veendő paraméterek számának korlátozása érdekében a rekesz és az átlátszóság egyetlen, fotometrikus rekesznek nevezett paraméterben egyesül , amelyet úgy definiálnak, mint azt a geometriai rekeszt, amelyet a tökéletesen átlátszó lencsének ugyanolyan fényerővel kell rendelkeznie, mint a lencsét. : értéke mindig nagyobb, mint a geometriai nyílásé. A fotometrikus rekeszt tehát a következők adják meg:

NEMT=NEMT{\ displaystyle N_ {T} = {\ frac {N} {\ sqrt {T}}}}.

A kiállítás kifejezése ekkor válik:

H=π4⋅L⋅toNEMT2{\ displaystyle H = {\ frac {\ pi} {4}} \ cdot L \ cdot {\ frac {t_ {p}} {N_ {T} ^ {2}}}}.

A fotometrikus rekeszt általában "T /" előtaggal jegyzik meg. Például a "T / 3.1" azt jelenti, hogy N T = 3,1. Ez egyáltalán nem töredék, hanem egyszerűen az "f /" -vel analógia útján létrehozott jelölés.

A mozgókép kamerák objektívjeihez gyakran a fotometrikus rekesz skála tartozik a geometriai rekesz skála mellett vagy helyett. Minden objektumot külön-külön kalibrálnak.

Hatékony nyitás

A fenti expozíciós képlet a végtelen fókuszra érvényes, és nagyon jó közelítés marad a gyújtótávolság körülbelül tízszeresénél nagyobb felvételi távolságoknál. Azonban a közeli fényképezés és makró , ez a képlet korrigálni kell, hogy vegye figyelembe a nagyítás ( a számítások részletei alább).

Evs.=T⋅π⋅L⋅11+4⋅(γo-γ)2γo2⋅NEM2=T⋅π⋅L⋅11+4⋅NEMeff2{\ displaystyle E_ {c} = T \ cdot \ pi \ cdot L \ cdot {\ frac {1} {1 + 4 \ cdot {\ frac {(\ gamma _ {p} - \ gamma) ^ {2}} {\ gamma _ {p} ^ {2}}} \ cdot N ^ {2}}} = T \ cdot \ pi \ cdot L \ cdot {\ frac {1} {1 + 4 \ cdot N _ {\ mathrm {eff}} ^ {2}}}}

vagy:

• γ{\ displaystyle \ gamma}a keresztirányú nagyítás (a fényképezésnél mindig negatív);
• γo{\ displaystyle \ gamma _ {p}}a pupilla nagyítása , a be- és kilépő pupillák átmérőinek aránya .

Nyitások száma a tényleges nyitások számával, amelyet a következők határoznak meg:

NEMeff=γo-γγo⋅NEM{\ displaystyle N _ {\ text {eff}} = {\ frac {\ gamma _ {p} - \ gamma} {\ gamma _ {p}}} \ cdot N}.

A kvázi szimmetrikus felépítés célkitűzéseiben, és különösen a fényképészeti kamrákban használtak többségében , a pupilla nagyítása egyenlő 1-vel, és a kifejezése leegyszerűsödik . NEMeff{\ displaystyle N _ {\ text {eff}}}NEMeff=NEM(1-γ){\ displaystyle N _ {\ text {eff}} = N (1- \ gamma)}

A kapcsolat megállapításához használt számítások részletei

A célt egy központosított, stigmatikusnak tekintett optikai rendszer modellezi. Az optika klasszikus jelöléseit használjuk. egy valós pontobjektum, amely az optikai tengelyen helyezkedik el, annak képe. az optikai tengelyre merőleges kiterjesztett objektum, annak képe. és ezek a főbb pontok . NÁL NÉL{\ displaystyle A}NÁL NÉL′{\ displaystyle A '}NÁL NÉLB{\ displaystyle AB}NÁL NÉL′B′{\ displaystyle A'B '}H{\ displaystyle H}H′{\ displaystyle H '}

Keresztirányú nagyítás: .γt=NÁL NÉL′B′¯NÁL NÉLB¯=y′y=H′NÁL NÉL′¯HNÁL NÉL¯=o′o{\ displaystyle \ gamma _ {t} = {\ frac {\ overline {A'B '}} {\ overline {AB}}} = {\ frac {y'} {y}} = {\ frac {\ overline {H'A '}} {\ overline {HA}}} = {\ frac {p'} {p}}} A konjugáció kapcsolat: .1o′-1o=1f′⇒o′=(1-γ)⋅f′{\ displaystyle {\ frac {1} {p '}} - {\ frac {1} {p}} = {\ frac {1} {f'}} \ Rightarrow p '= (1- \ gamma) \ cdot f '}

d2S{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} S}egy tárgy felületi elem merőleges az optikai tengelyre, középre . az ő képmása. NÁL NÉL{\ displaystyle A}d2S′{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} S '}

d2S′=γt2⋅d2S{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} S '= \ gamma _ {t} ^ {2} \ cdot \ mathrm {d} ^ {2} S}

Ezenkívül a cél aplanatikusnak tekinthető, amely lehetővé teszi Abbe szinuszainak relációjának használatát . Ezenkívül a lencse a levegőbe merül. az a maximális szög, amelynél a pont által kibocsátott sugarak behatolhatnak, hogy áthaladjanak a nyitó pupillán. a megfelelő sugarak kilépési szöge. θmax{\ displaystyle \ theta _ {\ max}}NÁL NÉL{\ displaystyle A}θmax′{\ displaystyle \ theta '_ {\ max}}

NÁL NÉLB¯⋅bűn⁡θmax=NÁL NÉL′B′¯⋅bűn⁡θmax′{\ displaystyle {\ overline {AB}} \ cdot \ sin \ theta _ {\ max} = {\ overline {A'B '}} \ cdot \ sin \ theta' _ {\ max}}

d4Φ{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {4} \ Phi}az elemi fényáram által kibocsátott tárgy felületi elem egy elemi térszögbe . d2S{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} S}d2Ω{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} \ Omega}

d4Φ=L⋅d2S⋅kötözősaláta⁡θ⋅d2Ω{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {4} \ Phi = L \ cdot \ mathrm {d} ^ {2} S \ cdot \ cos \ theta \ cdot \ mathrm {d} ^ {2} \ Omega} d2Ω=bűn⁡θ⋅dθ⋅dφ{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} \ Omega = \ sin \ theta \ cdot \ mathrm {d} \ theta \ cdot \ mathrm {d} \ varphi}

d2Φ{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} \ Phi} a bejárati pupilla által korlátozott szilárd szögben kibocsátott fényáram.

d2Φ=L⋅d2S⋅∫0θmnál nélx∫02πkötözősaláta⁡θ⋅bűn⁡θ⋅dθ⋅dφ{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} \ Phi = L \ cdot \ mathrm {d} ^ {2} S \ cdot \ int _ {0} ^ {\ theta _ {\ mathrm {max}}} \ int _ {0} ^ {2 \ pi} \ cos \ theta \ cdot \ sin \ theta \ cdot \ mathrm {d} \ theta \ cdot \ mathrm {d} \ varphi} d2Φ=L⋅d2S⋅2π⋅[bűn2⁡θ2]0θmax=L⋅d2S⋅π⋅bűn2⁡θmax{\ displaystyle \ mathrm {d} ^ {2} \ Phi = L \ cdot \ mathrm {d} ^ {2} S \ cdot 2 \ pi \ cdot \ left [{\ frac {\ sin ^ {2} \ theta } {2}} \ right] _ {0} ^ {\ theta _ {\ max}} = L \ cdot \ mathrm {d} ^ {2} S \ cdot \ pi \ cdot \ sin ^ {2} \ theta _ {\ max}}

T{\ displaystyle T}a cél átviteli tényezője vagy átláthatósága a pontra helyezett érzékeny felület által kapott megvilágítás . Evs.{\ displaystyle E_ {c}}NÁL NÉL′{\ displaystyle A '}

Evs.=T⋅d2Φd2S′=T⋅π⋅L⋅d2Sd2S′⋅bűn2⁡θmax{\ displaystyle E_ {c} = {\ frac {T \ cdot \ mathrm {d} ^ {2} \ Phi} {\ mathrm {d} ^ {2} S '}} = T \ cdot \ pi \ cdot L \ cdot {\ frac {\ mathrm {d} ^ {2} S} {\ mathrm {d} ^ {2} S '}} \ cdot \ sin ^ {2} \ theta _ {\ max}} Evs.=T⋅π⋅L⋅bűn2⁡θmax′{\ displaystyle E_ {c} = T \ cdot \ pi \ cdot L \ cdot \ sin ^ {2} \ theta '_ {\ max}}

d{\ displaystyle d}és az optikai rendszer bejárati és kimeneti pupillájának átmérője. valamint a be- és kilépő tanulók központjai. d′{\ displaystyle d '}P{\ displaystyle P}P′{\ displaystyle P '}

Pupilla nagyítás: .γo=d′d=q′q=H′P′¯HP¯{\ displaystyle \ gamma _ {p} = {\ frac {d '} {d}} = {\ frac {q'} {q}} = {\ frac {\ overline {H'P '}} {\ overline {HP}}}} bűn2⁡θmax′=d′2/4d′2/4+P′NÁL NÉL′¯2{\ displaystyle \ sin ^ {2} \ theta '_ {\ max} = {\ frac {d' ^ {2} / 4} {d '^ {2} / 4 + {\ overline {P'A'} } ^ {2}}}} P′NÁL NÉL′¯=P′H′¯+H′NÁL NÉL′¯=-q′+o′=-(1-γo)⋅f′+(1-γ)⋅f′=(γo-γ)⋅f′{\ displaystyle {\ overline {P'A '}} = {\ overline {P'H'}} + {\ overline {H'A '}} = - q' + p '= - (1- \ gamma _ {p}) \ cdot f '+ (1- \ gamma) \ cdot f' = (\ gamma _ {p} - \ gamma) \ cdot f '} bűn2⁡θmax′=11+(γo-γ)2⋅f′2⋅4d2⋅γo2{\ displaystyle \ sin ^ {2} \ theta '_ {\ max} = {\ frac {1} {1 + (\ gamma _ {p} - \ gamma) ^ {2} \ cdot f' ^ {2} \ cdot {\ frac {4} {d ^ {2} \ cdot \ gamma _ {p} ^ {2}}}}}}

Így megkapjuk a megvilágítás kifejeződését, amely ezt követően meghatározott körülmények között egyszerűsíthető.

Evs.=T⋅π⋅L⋅11+4⋅(γo-γ)2γo2⋅f′2d2{\ displaystyle E_ {c} = T \ cdot \ pi \ cdot L \ cdot {\ frac {1} {1 + 4 \ cdot {\ frac {(\ gamma _ {p} - \ gamma) ^ {2}} {\ gamma _ {p} ^ {2}}} \ cdot {\ frac {f '^ {2}} {d ^ {2}}}}}}

A mélységélesség szabályozása

A rekeszizom a lövés irányításának elengedhetetlen eleme. Beállítása közvetlenül a mélységélességre hat . Ugyanazon fókusztávolság és fókusztávolság mellett a membrán bezárása növeli a mélységélességet és hozzájárul a fénykép élességéhez. Ez a diffrakciós jelenségek megjelenéséig igaz marad.

Az első két fénykép a membrán hatását mutatja az élességi zóna kiterjedésére. Az elsőt nagy nyílással, a másodikat kis nyílással vették. A zársebességet ennek megfelelően állítottuk be, de az összes többi beállítás változatlan maradt.

• Nyitott rekeszizom

• Zárt rekeszizom

• Objektív két nyílásnál látható

A rekesz segítségével kiszámolható a hiperfókusz értéke is  : hol van a lencse gyújtótávolsága, a megzavarható kör átmérője és a nyílás. H=f2NEM⋅vs.{\ displaystyle H = {\ frac {f ^ {2}} {N \ cdot c}}}f{\ displaystyle f}vs.{\ displaystyle c}NEM{\ displaystyle N}

• A végtelenre összpontosítva az éles előtér megfelel a hiperfókusztávolságnak.
• A hipofókusztávolságra összpontosítva a fotós olyan mélységélességet ér el, amely ennek a távolságnak a felétől a végtelenig terjed.
• A többi fókusztávolság esetében (amúgy elég távol egymástól) a hiperfókusz egy számítási közvetítő, amely lehetővé teszi az első éles és az utolsó éles terv távolságainak megszerzését .P{\ displaystyle P}P1=(H⋅P)(H+P){\ displaystyle P_ {1} = {\ frac {(H \ cdot P)} {(H + P)}}}P2=(H⋅P)(H-P){\ displaystyle P_ {2} = {\ frac {(H \ cdot P)} {(HP)}}}

Makrófotózáshoz, csendélethez stb. Általában nagy mélységélességre van szükség, hogy a téma jól előkerüljön. A rovar fotójának elmosódott területei például jelentősen zavarják a látást. A portré esetében éppen ellenkezőleg, a sekély mélységélesség javítja a megkönnyebbülés érzetét, és az elmosódott háttéren jól leválasztott éles fő témát hangsúlyozza. A háttér „elmosódását” nagyban megkönnyíti, ha ügyelünk arra, hogy a modellt eltávolítsuk a háttérből.

Diffrakció és optikai eltérések

A kép élessége általában jobb a köztes nyílásoknál, ez utóbbit korlátozza a geometriai eltérések a nagy rekesznél ( N kicsi) és a diffrakciós jelenségek a kis rekesznél ( N nagy).

Diffrakció

A diffrakció nem szigorúan véve eltérés, hanem a fény hullámtermészetét alkotja. A membrán nyílásán áthaladó fény megtörik. Minél kisebb a nyílás, annál érzékenyebb lesz a jelenség.

A fotográfiában a diffrakció befolyásolja a kép élességét, ha a keletkezett folt átmérője nagyobb, mint a megengedett zavaros kör, akkor érzékelhetővé válik, és károsítja az élességet. Ha a membrán kezdeti bezárása kompenzálja az optikai rendellenességeket, a túl kicsi nyílás túl sok diffrakciót eredményez. A rekesz általában f / 16 vagy f / 22 értékre korlátozódik.

A diffrakció hatása kisebb érzékelőkkel, például kompakt digitális fényképezőgépekkel nagyobb. Valóban, a diffrakció miatti folt átmérője közvetlenül összefügg a membrán nyílásával és a fény hullámhosszával : NEM{\ displaystyle N}λ{\ displaystyle \ lambda}

d=2,44.λNEM{\ displaystyle d = 2.44 \; \ lambda \; N}.

A diffrakció a membrán éleinek jellemzőitől is függ. Az éles, sima és vékony élek kevesebb diffrakciót eredményeznek.

• f / 5,6

• f / 8

• f / 11

• f / 16

• f / 22

• f / 32

Optikai eltérések

Nagy rekesznyílás esetén az objektív kívül esik a Gauss-féle közelítési feltételek határain , és az aberrációk megzavarhatják a képet.

A rekeszizom bezárása segít a képen vagy a kép egy részén néhányuk megszüntetésében vagy csökkentésében. Ez a helyzet az aberrációit gömbalakú a központ és a széleit, kóma és vignettálás a széleit, axiális kromatikus aberrációt és kisebb mértékben az asztigmatizmus . A rekeszizom helyzete befolyásolja a torzulást .

• Gömbös aberráció

• Kóma

• Torzítás

• Asztigmatizmus

• Kromatikus aberráció

• Vignettálás

Lásd is

Kapcsolódó cikkek

• Diafragma
• Numerikus rekesz
• Felbontó teljesítmény (optikai)
• Zavaros kör

Bibliográfia

• Bernard Balland, Geometriai optika: Képalkotás és műszerek , szerk. PPUR, 2007 ( ISBN  2880746892 ) . [ (fr)  A könyv előnézete a Google Könyvekben ]
• (in) Ralph E. Jacobson és munkatársai, A Manual of Photography: Fényképészeti és Digital Imaging , Focal Press, 2000, 9 -én ed., 464 o. ( ISBN  0240515749 ) . [ (en)  A könyv előnézete a Google Könyvekben ]
• (írta) Sidney Ray F, Applied Photographic Optics , Focal Press, 2002, 3 és szerk., 680 p. ( ISBN  0240515404 ) . [ (en)  A könyv előnézete a Google Könyvekben ]

Külső linkek

• Nyitások és tanulók , Pierre Toscani nagyon részletes cikke.

Megjegyzések és hivatkozások

• Ez a cikk részben vagy egészben a " Membrán (fotózás)  " című cikkből származik  (lásd a szerzők felsorolását ) .

1. Bernard Balland , Geometriai optika: képek és műszerek , Lausanne, Presses politechniques et universitaire romandes,2007, 860  p. ( ISBN  978-2-88074-689-6 , online olvasás ) , p.  683
2. Vincent Pinel, Techniques du cinema , Presses Universitaires de France., Coll.  "Mit tudhatnék? „( N o  1873)2012( online olvasás )
3. Robert Andréani , The Photographic Lens , Párizs, De Francia,1947, P.  30
4. René Bouillot , fotótanfolyam : technika és gyakorlat , Párizs, Dunod ,1991, 206  p. ( ISBN  2-10-000325-9 ) , p.  28.
5. "  Kifejezések: rekesz  " , a French Larousse szótárban  : "Objektív relatív rekesze, az objektív hasznos átmérőjének és a gyújtótávolság aránya, 1: n formában kifejezve. "
6. "  A NYITÁS definíciói  " , a Nemzeti Szöveges és Lexikai Források Központjában  : "Nyitottság (egy célhoz képest). A membrán átmérőjének (egy objektív) és a gyújtótávolság aránya (Sarm. Phys. 1981 után). "
7. hagyományos kerekítésnek vannak ellentmondásai. Például az AV = 3½ (≈ 3,3636) nyílását lefelé kerekítjük le 3,3-ra, míg az AV = 4½ (≈ 4,7568) esetén a nyílást 4,8-ra kerekítjük. Vannak kétértelműségek is: az 1,2-es érték 1,19-t (AV = ½) vagy 1,26-ot (AV = represent) jelenthet, ugyanúgy, mint 13-at jelenthet 12,7 (AV = 7½) vagy 13,5 (AV = 7⅓).
8. A kalibrációs fény méter szabályozza ISO 2720 származó ANSI PH3.49-1971. Ez utóbbi a T = 0,9 feltételezésen alapul , de más tényezőket tartalmaz, amelyek a T = 0,83 elfogadását jelentik. Lásd: Expozíciómérés - A téma megvilágításának kapcsolata a film expozíciójához , Jeff Conrad.
9. Ralph E. Jacobson és mtsai, The Manual of Photography: Photographic and Digital Imaging , p.  69 .
10. Emmanuel Bigler, "  Fény, membrán és pupillák: Vastag optika, második rész  " , a képgalérián ,2011. október 28 : "A legtöbb kamraoptika, beleértve a nagylátószögű lencséket is, a teleobjektívek kivételével [...] kvázi szimmetrikus képletek [...]. "