Kirchhoff-kapcsolatok
A kapcsolat Kirchhoff a thermo lehetséges kifejezni változások termokémiai tulajdonságai függően hőmérsékletet . Az entalpia variációjára vonatkozó első összefüggést Gustav Kirchhoff német fizikus javasolta 1858-ban.
Államok
Vegyünk egy kémiai reakciót, amelynek mérlegegyenletét a sztöchiometriai konvenció szerint írjuk fel :
v1VS1+v2VS2+⋯+vNEMVSNEM=0{\ displaystyle \ nu _ {1} \, {\ rm {C}} _ {1} + \ nu _ {2} \, {\ rm {C}} _ {2} + \ cdots + \ nu _ {N} \, {\ rm {C}} _ {N} = 0}
negatív értéket rendelve a reagensek sztöchiometriai együtthatóihoz, pozitívat pedig a termékekéhez:
-
vén<0{\ displaystyle \ nu _ {i} <0}egy reagens ;
-
vén>0{\ displaystyle \ nu _ {i}> 0}egy termékre .
A Kirchhoff-kapcsolatok a következők:
Izobaric Kirchhoff kapcsolatok
dΔrH∘dT=ΔrVSP∘{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}}
dΔrS∘dT=ΔrVSP∘T{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ Delta _ {\ rm { r}} C_ {P} ^ {\ circ}} {T}}}
|
Izochorikus Kirchhoff-kapcsolatok
dΔrU∘dT=ΔrVSV∘{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} U ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {V} ^ {\ circ}}
dΔrS∘dT=ΔrVSV∘T{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ Delta _ {\ rm { r}} C_ {V} ^ {\ circ}} {T}}}
|
val vel:
-
T{\ displaystyle T}a hőmérsékletet a reakcióelegy;
-
ΔrVSP∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}}A szabványos izobár hőkapacitása a reakció , hogy ; T{\ displaystyle T}
-
ΔrVSV∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {V} ^ {\ circ}}a reakció standard izochor hőkapacitása ;T{\ displaystyle T}
-
ΔrH∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ}}a szokásos entalpia a reakcióra ;T{\ displaystyle T}
-
ΔrS∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ}}a reakció standard entrópiája ;T{\ displaystyle T}
-
ΔrU∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} U ^ {\ circ}}a normál belső energia a reakcióra .T{\ displaystyle T}
A standard reakciómennyiségeket maguk határozzák meg:
Δrx∘=∑én=1NEMvénx¯én∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} X ^ {\ circ} = \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {X}} _ {i } ^ {\ circ}}val vel:
-
x{\ displaystyle X}a nagysága extenzív során ( , , , vagy ) a ;VSP{\ displaystyle C_ {P}}VSV{\ displaystyle C_ {V}}H{\ displaystyle H}U{\ displaystyle U}S{\ displaystyle S}T{\ displaystyle T}
-
Δrx∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} X ^ {\ circ}}A standard reakciókörülmények mennyiséget , hogy ;T{\ displaystyle T}
-
x¯én∘{\ displaystyle {\ bar {X}} _ {i} ^ {\ circ}}a test moláris mérete normál állapotban , vagy standard méret.én{\ displaystyle i}T{\ displaystyle T}
Megjegyzések
- A standard mennyiségek, amelyek a különféle komponensek standard állapotú tulajdonságaira vonatkoznak , csak a hőmérséklettől függenek.
- Ezek a kapcsolatok akkor érvényesek, ha a reakcióban részt vevő egyik test fizikai állapota nem változik . Ellenkező esetben e test állapotváltozásának entalpiáját kell figyelembe venni .
Demonstráció
Állandó nyomásviszonyok
A szokásos entalpia esetén
Állandó nyomáson bármely alkatrész esetében a standard izobárikus hőteljesítmény a következő összefüggéssel áll összefüggésben a standard entalpiával :
én{\ displaystyle i}
dH¯én∘dT=VS¯P,én∘{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {H}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ bar {C}} _ { P, i} ^ {\ circ}}A derivált helyes derivált, mert a két mennyiség csak a hőmérséklettől függ.
A reakció komponensének sztöchiometriai együtthatójával történő súlyozással és az összes test összesítésével:
∑én=1NEMvéndH¯én∘dT=d∑én=1NEMvénH¯én∘dT=∑én=1NEMvénVS¯P,én∘{\ displaystyle \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {H}} _ {i} ^ {\ circ}} { \ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ mathrm {d} \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {H}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {C}} _ {P, i} ^ {\ circ}}megkapjuk a Kirchhoff-relációt:
dΔrH∘dT=ΔrVSP∘{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}}
A szokásos entrópiához
Állandó nyomáson, definíció szerint bármely alkatrész esetében a standard izobárikus hőteljesítmény a következő összefüggéssel áll összefüggésben a standard entrópiával :
én{\ displaystyle i}
dS¯én∘dT=VS¯P,én∘T{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {S}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {{\ bar {C}} _ {P, i} ^ {\ circ}} {T}}}A derivált helyes derivált, mert a két mennyiség csak a hőmérséklettől függ.
A reakció komponensének sztöchiometriai együtthatójával történő súlyozással és az összes test összesítésével:
∑én=1NEMvéndS¯én∘dT=d∑én=1NEMvénS¯én∘dT=∑én=1NEMvénVS¯P,én∘T=∑én=1NEMvénVS¯P,én∘T{\ displaystyle \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {S}} _ {i} ^ {\ circ}} { \ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ mathrm {d} \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {S}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ frac {{\ bar {C}} _ { P, i} ^ {\ circ}} {T}} = {\ frac {\ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {C}} _ { P, i} ^ {\ circ}} {T}}}megkapjuk a Kirchhoff-relációt:
dΔrS∘dT=ΔrVSP∘T{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ Delta _ {\ rm { r}} C_ {P} ^ {\ circ}} {T}}}
Állandó hangerő-kapcsolatok
Normál energiához
Állandó térfogatnál bármely alkatrész esetében a standard izokhorikus hőkapacitás a következő belső összefüggéssel függ össze a standard belső energiával :
én{\ displaystyle i}
dU¯én∘dT=VS¯V,én∘{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {U}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ bar {C}} _ { V, i} ^ {\ circ}}A derivált helyes derivált, mert a két mennyiség csak a hőmérséklettől függ.
A reakció komponensének sztöchiometriai együtthatójával történő súlyozással és az összes test összesítésével:
∑én=1NEMvéndU¯én∘dT=d∑én=1NEMvénU¯én∘dT=∑én=1NEMvénVS¯V,én∘{\ displaystyle \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {U}} _ {i} ^ {\ circ}} { \ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ mathrm {d} \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {U}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {C}} _ {V, i} ^ {\ circ}}megkapjuk a Kirchhoff-relációt:
dΔrU∘dT=ΔrVSV∘{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} U ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {V} ^ {\ circ}}
A szokásos entrópiához
Állandó térfogatban, bármely alkotóelem esetében , a definíció szerint a standard izokhorikus hőteljesítmény a következő összefüggéssel függ össze a standard entrópiával :
én{\ displaystyle i}
dS¯én∘dT=VS¯V,én∘T{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {S}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {{\ bar {C}} _ {V, i} ^ {\ circ}} {T}}}A derivált helyes derivált, mert a két mennyiség csak a hőmérséklettől függ.
A reakció komponensének sztöchiometriai együtthatójával történő súlyozással és az összes test összesítésével:
∑én=1NEMvéndS¯én∘dT=d∑én=1NEMvénS¯én∘dT=∑én=1NEMvénVS¯V,én∘T=∑én=1NEMvénVS¯V,én∘T{\ displaystyle \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ frac {\ mathrm {d} {\ bar {S}} _ {i} ^ {\ circ}} { \ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ mathrm {d} \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {S}} _ {i} ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ frac {{\ bar {C}} _ { V, i} ^ {\ circ}} {T}} = {\ frac {\ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {C}} _ { V, i} ^ {\ circ}} {T}}}megkapjuk a Kirchhoff-relációt:
dΔrS∘dT=ΔrVSV∘T{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ Delta _ {\ rm { r}} C_ {V} ^ {\ circ}} {T}}}
Alkalmazások
A reakció standard entalpiájának kiszámítása adott hőmérsékleten
A standard reakcióentalpia referencia hőmérséklet , , számítjuk a moláris entalpiája a reagenseket és a termékeket a szokásos állapotban , a referencia-hőmérséklet és a referencia nyomás :
T∘{\ displaystyle T ^ {\ circ}}ΔrH∘(T∘){\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ bal (T ^ {\ circ} \ jobb)}T∘{\ displaystyle T ^ {\ circ}}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}
ΔrH∘(T∘)=∑én=1NEMvénH¯én∘(P∘,T∘){\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ balra (T ^ {\ circ} \ jobbra) = \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ { i} \, {\ bar {H}} _ {i} ^ {\ circ} \! \ balra (P ^ {\ circ}, T ^ {\ circ} \ jobbra)}Az entalpia Kirchhoff-relációjának integrálásával , állandó érték függvényében , bármely más hőmérsékleten , a referencia nyomáson megkapjuk a standard reakcióentalpia értékét :
T{\ displaystyle T}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}T{\ displaystyle T}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}
Standard reakcióentalpia: ΔrH∘(T)=ΔrH∘(T∘)+∫T∘TΔrVSP∘dT{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ left (T \ right) = \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ left ( T ^ {\ circ} \ right) + \ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ} \, \ mathrm {d } T}
|
Ezért ismerni kell a reagensek és termékek standard állapotának referencianyomását .
P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}
Megjegyzések
- Ezt a relációt nevezik néha Kirchhoff-relációnak vagy Kirchhoff- törvénynek . Integrált Kirchhoff relációnak is nevezhetjük, hogy megkülönböztessük a fent megadott relációtól , majd differenciális Kirchhoff relációnak nevezzük .dΔrH∘dT=ΔrVSP∘{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ}} {\ mathrm {d} T}} = \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}}
- A standard reakcióentalpiák értéke általában több tíz vagy akár több száz kJ / mol. Másrészt a hőmérsékletváltozásnak megfelelő kifejezés néhány tíz J / mol nagyságrendű értéket vesz fel. Ebből következik, hogy ez a kifejezés elhanyagolható, ha a hőmérséklet-intervallum nem túl nagy (néhány tíz vagy akár néhány száz fok): a szokásos reakcióentalpia rövid hőmérsékleti tartományokban állandónak tekinthető.
A reakció standard entrópiájának kiszámítása adott hőmérsékleten
A szabványos entrópiája reakció referencia hőmérséklet , , számítjuk a moláris entrópia a reaktánsok és a termékek azok normál állapotban , a referencia-hőmérséklet és a referencia nyomás :
T∘{\ displaystyle T ^ {\ circ}}ΔrS∘(T∘){\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ} \! \ balra (T ^ {\ circ} \ jobbra)}T∘{\ displaystyle T ^ {\ circ}}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}
ΔrS∘(T∘)=∑én=1NEMvénS¯én∘(P∘,T∘){\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ} \ bal (T ^ {\ circ} \ right) = \ sum _ {i = 1} ^ {N} \ nu _ {i} \, {\ bar {S}} _ {i} ^ {\ circ} \! \ left (P ^ {\ circ}, T ^ {\ circ} \ right)}Integrálásával Kirchhoff kapcsolatban entrópia függvényében , a konstans, megkapjuk a standard entrópia reakció bármely más hőmérsékleten , a referencia nyomás :
T{\ displaystyle T}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}T{\ displaystyle T}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}
Standard reakció entrópia: ΔrS∘(T)=ΔrS∘(T∘)+∫T∘TΔrVSP∘TdT{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ} \! \ left (T \ right) = \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ} \! \ left ( T ^ {\ circ} \ right) + \ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}} { T}} \, \ mathrm {d} T}
|
Ezért ismerni kell a reagensek és termékek standard állapotának referencianyomását .
P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}
Egy kémiai reakció egyensúlyi állandója
A reakció standard szabad entalpiája az egyensúlyi állandóval a következő összefüggéssel van kapcsolatban:
ΔrG∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} G ^ {\ circ}} K{\ displaystyle K}
ΔrG∘(T)=ΔrH∘(T)-T⋅ΔrS∘(T)=-RT⋅lnK(T){\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} G ^ {\ circ} \! \ left (T \ right) = \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ left ( T \ jobbra) -T \ cdot \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ} \! \ Balra (T \ jobbra) = - RT \ cdot \ ln K \! \ Balra (T \ jobbra) }Az egyensúlyi állandót a referencia hőmérsékleten és nyomáson ezért az alábbiak szerint számítják ki:
T{\ displaystyle T}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}
Egyensúlyi állandó: ΔrG∘(T)=-RT⋅lnK(T)=ΔrH∘(T∘)+∫T∘TΔrVSP∘dT-T⋅ΔrS∘(T∘)-T⋅∫T∘TΔrVSP∘TdT{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} G ^ {\ circ} \! \ left (T \ right) = - RT \ cdot \ ln K \! \ left (T \ right) = \ Delta _ { \ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ bal (T ^ {\ circ} \ jobb) + \ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} \ Delta _ {\ rm {r }} C_ {P} ^ {\ circ} \, \ mathrm {d} TT \ cdot \ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ} \! \ Bal (T ^ {\ circ} \ right ) -T \ cdot \ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}} {T}} \, \ mathrm {d} T}
|
A kémiai reakció egyensúlyi állandója tehát kizárólag a reagensek és termékek standard állapotú tulajdonságai alapján számítható ki .
A számítást állandó referencianyomáson végeztük : tehát úgy tekintjük, hogy az egyensúlyi állandó csak a hőmérséklettől függ , ennek ellenére tanácsos tudni, hogy milyen nyomás mellett határoztuk meg ezt az állandót. A számítás a kémiai egyensúlyok , a nyomás változása, a, hogy a standard állapotban , hogy, hogy a tényleges reakciót , úgy hajtjuk végre, a kémiai tevékenységek a termékek csoportosított a reakció hányados részt vesz a kifejezés a entalpia. Reakciót szabad a reakció nyomás és hőmérséklet :
P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}K{\ displaystyle K}T{\ displaystyle T}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}P∘{\ displaystyle P ^ {\ circ}}P{\ displaystyle P} Qr{\ displaystyle Q _ {\ rm {r}}} ΔrG{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} G}P{\ displaystyle P}T{\ displaystyle T}
ΔrG∘(P∘,T)=-RT⋅lnK{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} G ^ {\ circ} \! \ bal (P ^ {\ circ}, T \ jobb) = - RT \ cdot \ ln K}
ΔrG(P,T)=ΔrG∘(P∘,T)+RT⋅lnQr{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} G \! \ balra (P, T \ jobbra) = \ Delta _ {\ rm {r}} G ^ {\ circ} \! \ balra (P ^ { \ circ}, T \ right) + RT \ cdot \ ln Q _ {\ rm {r}}}
ΔrG(P,T)=RT⋅ln(QrK){\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} G \! \ left (P, T \ right) = RT \ cdot \ ln \! \ left ({Q _ {\ rm {r}} \ over K} \ jobbra)}
Példa - Hidrogén-jodid szintézise .
Vegye figyelembe a hidrogén-jodid szintézisének reakcióját a gázfázisban:
H2(g)+én2(g)⇄2Hén(g){\ displaystyle {\ rm {H_ {2} (g) + I_ {2} (g) \ jobboldali 2-es nyíl, HI (g)}}}Ezeknek a fajoknak a
standard tulajdonságait a következő táblázat tartalmazza.
Standard tulajdonságok 298,15 K-ig .
|
A képződés standard entalpiája ( J / mol )
ΔfH298,15∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {f}} H_ {298 {,} 15} ^ {\ circ}} |
Standard moláris entrópia ( J / (K mol) )
S¯298,15∘{\ displaystyle {\ bar {S}} _ {298 {,} 15} ^ {\ circ}} |
Normál moláris izobáros hőteljesítmény ( J / (K mol) )
VS¯P,298,15∘{\ displaystyle {\ bar {C}} _ {P, 298 {,} 15} ^ {\ circ}} |
---|
Hidrogén H 2 |
0
|
130,684
|
28.824
|
Jód I 2 |
62,438
|
260,690
|
36,900
|
Hidrogén-jodid HI |
26,480
|
206,594
|
29.158
|
Kiszámoljuk:
- a reakció standard entalpiája 298,15 K hőmérsékleten :
ΔrH298,15∘=∑k=14vkΔfH298,15,k∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} H_ {298 {,} 15} ^ {\ circ} = \ sum _ {k = 1} ^ {4} \ nu _ {k} \, \ Delta _ {\ text {f}} H_ {298 {,} 15, k} ^ {\ circ}} = (-1) × 0 + (-1) × 62,438 + 2 × 26,480 = -9,478 J / mol ;
- a standard reakció entrópia 298,15 K hőmérsékleten :
ΔrS298,15∘=∑k=14vkS¯298,15,k∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} S_ {298 {,} 15} ^ {\ circ} = \ sum _ {k = 1} ^ {4} \ nu _ {k} \, {\ bar {S}} _ {298 {,} 15, k} ^ {\ circ}} = (-1) × 130,684 + (-1) × 260,690 + 2 × 206,594 = 21,814 J / (K mol) ;
- a reakció izobáros hőteljesítménye 298,15 K hőmérsékleten :
ΔrVSP,298,15∘=∑k=14vkVS¯P,298,15,k∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} C_ {P, 298 {,} 15} ^ {\ circ} = \ sum _ {k = 1} ^ {4} \ nu _ {k} \, { \ bar {C}} _ {P, 298 {,} 15, k} ^ {\ circ}} = (-1) × 28,824 + (-1) × 36,900 + 2 × 29,158 = -7,408 J / (K mol) .Figyelembe véve, hogy a reakció
izobáros hőteljesítménye 298,15 K hőmérsékleten állandó, a Kirchhoff-kapcsolatok integrálásával megkapjuk:
ΔrVSP,298,15∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} C_ {P, 298 {,} 15} ^ {\ circ}}- a reakció standard entalpiája :T{\ displaystyle T}
ΔrH∘=ΔrH298,15∘+ΔrVSP,298,15∘(T-298,15)=-9478-7.408×(T-298,15){\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} H ^ {\ circ} = \ Delta _ {\ text {r}} H_ {298 {,} 15} ^ {\ circ} + \ Delta _ {\ text {r}} C_ {P, 298 {,} 15} ^ {\ circ} \ left (T-298 {,} 15 \ right) = - 9478-7 {,} 408 \ szor \ bal (T-298 { ,} 15 \ jobbra)} J / mol ;
- a reakció standard entrópiája :T{\ displaystyle T}
ΔrS∘=ΔrS298,15∘+ΔrVSP,298,15∘ln(T298,15)=21.814-7.408×ln(T298,15){\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} S ^ {\ circ} = \ Delta _ {\ text {r}} S_ {298 {,} 15} ^ {\ circ} + \ Delta _ {\ text {r}} C_ {P, 298 {,} 15} ^ {\ circ} \, \ ln \! \ balra ({T \ 298 felett {,} 15} \ jobbra) = 21 {,} 814-7 { ,} 408 \ szor \ ln \! \ Balra ({T \ 298 felett {,} 15} \ jobbra)} J / mol .Általában:
ΔrG∘=-7269-71,430×T+7.408×T×lnT{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} G ^ {\ circ} = - 7269-71 {,} 430 \ szor T + 7 {,} 408 \ szor T \ szer \ ln T}
lnK=8.591+874,3T-0,891×lnT{\ displaystyle \ ln K = 8 {,} 591+ {874 {,} 3 \ felett T} -0 {,} 891 \ szer \ ln T}
Abban
298,15 K van:
ΔrG298,15∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} G_ {298 {,} 15} ^ {\ circ}}= -15,982 J / mol
K298,15{\ displaystyle K_ {298 {,} 15}} 1 631
At
700 K van:
ΔrH700∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} H_ {700} ^ {\ circ}}= −12 455 J / mol
ΔrS700∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} S_ {700} ^ {\ circ}}= 15,49 J / mol
ΔrG700∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} G_ {700} ^ {\ circ}}= −23,299 J / mol
K700{\ displaystyle K_ {700}} 77 54,77
Ellingham közelítését figyelembe véve :
ΔrG∘=-9478-21.814×T{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} G ^ {\ circ} = - 9478-21 {,} 814 \ alkalommal T}
lnK=2,624+1140T{\ displaystyle \ ln K = 2 {,} 624+ {1140 \ T felett}}
At
700 K van:
ΔrH700∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} H_ {700} ^ {\ circ}}= -9,478 J / mol
ΔrS700∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} S_ {700} ^ {\ circ}}= 21,814 J / mol
ΔrG700∘{\ displaystyle \ Delta _ {\ text {r}} G_ {700} ^ {\ circ}}= −24 748 J / mol
K700{\ displaystyle K_ {700}} ≈ 70,25
Van 't Hoff kapcsolat
Elosztjuk a kapott expresszió előzőleg az egyensúlyi állandó által :
K{\ displaystyle K}-RT{\ displaystyle -RT}
lnK(T)=-ΔrH∘(T∘)RT-∫T∘TΔrVSP∘dTRT+ΔrS∘(T∘)R+∫T∘TΔrVSP∘TdTR{\ displaystyle \ ln K \! \ left (T \ right) = - {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ left (T ^ {\ circ} \ right )} {RT}} - {\ frac {\ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ} \, \ mathrm { d} T} {RT}} + {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} S ^ {\ circ} \! \ balra (T ^ {\ circ} \ jobbra)} {R}} + { \ frac {\ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}} {T}} \, \ mathrm {d} T} {R}}}majd levezetéssel :
T{\ displaystyle T}
dlnKdT=-[-ΔrH∘(T∘)RT2]-[-∫T∘TΔrVSP∘dTRT2+ΔrVSP∘RT]+0+ΔrVSP∘RT{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ ln K} {\ mathrm {d} T}} = - \ balra [- {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ } \! \ balra (T ^ {\ circ} \ jobbra)} {RT ^ {2}}} \ jobbra] - \ balra [- {\ frac {\ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T } \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ} \, \ mathrm {d} T} {RT ^ {2}}} + {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r }} C_ {P} ^ {\ circ}} {RT}} \ right] +0 + {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}} {RT}} }dlnKdT=ΔrH∘(T∘)+∫T∘TΔrVSP∘dTRT2-ΔrVSP∘RT+ΔrVSP∘RT⏟=0{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ ln K} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ balra (T ^ {\ circ} \ right) + \ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ} \, \ mathrm { d} T} {RT ^ {2}}} \ underbrace {- {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}} {RT}} + {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ}} {RT}}} _ {= 0}}és a reakció standard entalpiájának azonosításával:
ΔrH∘(T)=ΔrH∘(T∘)+∫T∘TΔrVSP∘dT{\ displaystyle \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ left (T \ right) = \ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ} \! \ left ( T ^ {\ circ} \ right) + \ int _ {T ^ {\ circ}} ^ {T} \ Delta _ {\ rm {r}} C_ {P} ^ {\ circ} \, \ mathrm {d } T}megkapjuk van 't Hoff viszonyát :
Van 't Hoff kapcsolata: dlnKdT=ΔrH∘RT2{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} \ ln K} {\ mathrm {d} T}} = {\ frac {\ Delta _ {\ rm {r}} H ^ {\ circ}} {RT ^ {2}}}}
|
Megjegyzések és hivatkozások
Megjegyzések
-
Pierre Trambouze és Jean-Paul Euzen, vegyi reaktorok: A tervezéstől a megvalósításig , Éditions OPHRYS, coll. "A Francia Kőolaj Intézet kiadványai",2002( ISBN 2-7108-1121-9 , online olvasás ) , p. 1.
-
P. Infelta és M. Graetzel, termodinamika: Principles and Applications , BrownWalker Press,2006, 484 p. ( ISBN 978-1-58112-995-3 , online olvasás ) , p. 202-203; 375-377.
Bibliográfia
-
Kévin Moris, Philippe Hermann és Yves Le Gal, kémiai PCSI: A társ , Dunod ,2011. június, 496 p. ( ISBN 978-2-10-056826-0 , online olvasás ) , p. 425.
-
Magali Giacino, Alain Jaubert, André Durupthy, Claude Mesnil és Jacques Estienne, Chemistry 1: 1 st év PCSI ( 1 st időszak) , Hachette Éducation , coll. "H kémiai készítmény",2003. július, 304 p. ( ISBN 978-2-01-181752-5 , online olvasás ) , p. 447.
-
J. Mesplède , Chimie PSI: Tanfolyam: Módszerek: Megoldott gyakorlatok , Bréal, koll. "Az új Bréal részletek",2004, 350 p. ( ISBN 978-2-7495-2063-6 , online olvasás ) , p. 39.
Kapcsolódó cikkek
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">