Szabad esés (kinematikus)
A szabad esés kinematikáját a törvény szabályozza:
z=12gt2{\ displaystyle z = {\ frac {1} {2}} \, g \, t ^ {2}}
|
Galilei (1564-1642) ebben a formában nem mondja ki a törvényt, de kezdeményezőnek tekintik.
Emlékeztető a demonstrációra
A föld gravitációs mezőjének kitett tömegtestnek tekintjük .
m{\ displaystyle m}
g→{\ displaystyle {\ vec {g}}}![\ vec {g}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8aad928c73fda5199478a151663f0ce3a57a8027)
mnál nél→=mg→{\ displaystyle m {\ vec {a}} = m {\ vec {g}}}
hol van a test gyorsulása . Tehát
;
nál nél→{\ displaystyle {\ vec {a}}}
nál nél→=g→{\ displaystyle {\ vec {a}} = {\ vec {g}}}![{\ vec {a}} = {\ vec {g}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a00d22d11f76059a3ea853733e739842daa8489f)
- Az ereszkedő függőleges tengelyre vetítve:, hol van a függőleges sebességdvdt=g{\ displaystyle {{\ frac {dv} {dt}} = g}}
v {\ displaystyle {vb} ~}![{\ displaystyle {vb} ~}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1565e52fd069abad2465e2af1d8d27eb732d8e9e)
- Magában mindkettő, az idő függvényében: . Ha a kezdeti sebesség nulla, akkor:v=g.t+vs.ste {\ displaystyle {v = g.t + cste} ~}
![{\ displaystyle {v = g.t + cste} ~}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/eeef4e113fd2195ce4179c42cbf4c9a32c8a3e65)
v=g.t {\ displaystyle v = gt ~}
|
.
- Mivel ismét integráló egyszer az idő függvényében, megkapjuk: . Ezután az eredet kiválasztásával jön:v=dzdt {\ displaystyle {v = {\ frac {dz} {dt}}} ~}
z(t)=12gt2+z(0){\ displaystyle {z (t) = {\ frac {1} {2}} gt ^ {2} + z (0)}}![{\ displaystyle {z (t) = {\ frac {1} {2}} gt ^ {2} + z (0)}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7be173bb770c15d1cf486af6c30859fcae65129b)
z(t)=12g⋅t2{\ displaystyle z (t) = {\ frac {1} {2}} \, g \ cdot t ^ {2}}
|
Ami a meghirdetett eredmény.
Digitális alkalmazás egység visszahívással
Észrevehetjük, hogy:
-
mg→{\ displaystyle m {\ vec {g}}}
egy erő , a gravitációs erő vagy a tömeg newtonokban (N). Így van N / kg-ban, vagyis m / -ben .g{\ displaystyle g}
s2{\ displaystyle s ^ {2}}![{\ displaystyle s ^ {2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/58d7841cee3671436949ee789b84a848fd150bd3)
- Ennek a gyorsulásnak a értéke a föld felszínén körülbelül 9,81 m / s 2 45 ° szélességi fokon. Így a következő adatokkal rendelkeznénk, leegyszerűsítve 10 m / s 2-vel :
Időtartam
|
Sebesség m / s-ban
|
Sebesség km / h-ban
|
Esési távolság
|
1s |
10 m / s
|
36 km / h
|
5 m
|
2 mp |
20 m / s
|
72 km / h
|
20 m
|
5s |
50 m / s
|
180 km / h
|
125 m
|
- Minden másodpercben a sebesség 36 km / h-val növekszik .
- Ezt a nagy sebességet figyelembe véve nehéz volt kísérletezni. Különösen figyelembe kell venni a légellenállást, vagy vákuumot ( csepptornyot ) kell létrehozni, vagy módosítani kell a folyamatot.
G mértéke
Ennek a törvénynek a kísérleti igazolása lehetővé teszi belőle a g gravitációs gyorsulás értékének levezetését. Ez a megvalósítás bonyolult, mihelyt pontos eredményeket akar elérni, több mint három jelentős számmal. Az aktuális pontosság 2 mikrogál (1 gal = 10 −2 m / s 2 ). Ezután észleljük a súly komponensének számító lunisoláris árapályerőt (100 mikrogal), amely idővel változó és gyakran elhanyagolt (vö. Gravitáció ). Hivatkozás a gravitációra ; g mérése .
A Galileo mérései
Bármennyire is egyszerűnek tűnik, ezt a törvényt egy nap alatt sem fedezték fel, messze attól. Legalább két fő nehézség volt:
- Matematikai nehézség: ha a Galileit dicsőítik, mert lehetővé tette ennek a törvénynek a megalapozását, az azért van, mert azt az egyik első matematikai törvénynek tekintik, amely leírja a "természeti filozófiát", amint akkoriban mondták. Még nem fejeztük ki magunkat algebrai szempontból, és a függvény fogalma létezik, de lényegében egy "rajz" formájában. A pillanatnyi sebesség (z (t) "deriváltja") fogalma még nem létezik; az "integrálni" szó "homályos" volt.
A fő homályosság a következő volt: a sebességet "integrálni" kell-e a t idő vagy a z abszcisza szempontjából? Hogyan tudnák az akkori "fizikusok" mentálisan képviselni egy ilyen mondatot algebra és elemzés nélkül . És a v (z) ~ sqrt (z) megadása elméleti igazolás? Száz évvel a Galileo után a "demonstráció" státusza még nem szilárdan megalapozott
- Kísérleti nehézség: a tapasztalat állapotát Galileo megerősíti az "il saggiatore" -ban. De ez a kísérleti fizika legeleje. Másrészt a sebesség rettenetesen nagy; ennek a törvénynek az "idő négyzetében" történő ellenőrzése nem könnyű. Ezenkívül egy tüskés probléma az - és Galilei világossá tette -: meg kell tisztítani az olyan parazita jelenségek tapasztalatait, mint a légellenállás. De a vákuum fogalma még nem létezik . Mit jelenthet: elnyomni a levegőt? Végül azt mondani, hogy a sebesség korlátlanul növekszik, ellentétes a tapasztalattal és "meglehetősen elméleti" (különösen a "bombardieri" esetében az esés leírása közelebb állt a tapasztalatokhoz, bár elméleti státus nélkül). Így volt egy bizonyos ellentmondás, hogy egyszerre kérjük a kísérleti eredmények követését és az egyszerűség érdekében "tisztítsák meg" őket.
E törvény kritikusai még néhány évtizedig folytatták munkájukat.
Lásd is
Megjegyzések és hivatkozások
-
Az m tömeg tehát nem avatkozik be, amit Galilei megjegyzett és megerősített, de ez sokakat meghökkent; ez az "ártatlan" megjegyzés magában hordozza az inert tömeg és a nehéz tömeg jövőbeni "egyenértékűségi elvét".
-
strasbourgi gravimetria
-
Costabel, rev. Hist. 1948
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">