A neutron (vagy neutron szállítás) a tanulmány az áramlás a neutronok az anyagban, és indukálják a reakciók azok, különösen a villamosenergia-a hasadási sejtmagok az atomok nehezebb.
A neutron többek között lehetővé teszi a neutronfluxusok vizsgálatát (a neutronok száma egységnyi területre és időegységre vonatkoztatva: n / cm 2 / s), valamint a közeg reaktivitását (egy paraméter, amely lehetővé teszi az elszámolást) az önfenntartó magreakciókhoz ) és a reakciósebességek (hasadás, abszorpció, diffúzió).
A neutronvizsgálatok képezik az alapját az ellenőrzött hasadású atomreaktoroknak , például az EDF által használt nyomás alatti vízreaktoroknak (PWR) vagy az energia és üzemanyagok előállításához használt gyors neutronreaktoroknak (RNR) .
A neutronika a fizika olyan ága, amelynek sajátossága, hogy közvetítő szerepet játszik a mikroszkopikus jelenségek között az atomi léptékben ( ångström ) és a makroszkopikus jelenségek között az atomreaktor magjának ( mérő ) méretarányában . Alapvetően az elemi részecskék, amelyek neutronok, és az anyag atomjainak magjaival való kölcsönhatásának leírása . Fizikai alapon a neutronia tehát a magfizikából származik. Ugyanakkor a lakosság neutronok, hogy nagyon sok (nagyságrendileg 10 8 szabad neutronok per köbcentiméter egy PWR), meg kell kezelni a neutron / sejtmag kölcsönhatások globális módon asszimilálja azt egy folyadék , mint a mechanika. Folyadékok .
A neutron vizsgálatát ezután a neutronok Boltzmann-egyenletének kezelésére korlátozzák .
A fő neutronanyag-reakciók a következők:
Az egyetlen hasadó anyag feltételezhetően 235 U. A bemutatott számok nagyságrendek. 100 urán 235 hasadás átlagosan 242 neutront szabadít fel, ami a következő reakciókat idézi elő:
Az egyetlen hasadó anyag van feltételezni, hogy a 239 Pu. 100 hasadás 239 Pu-ból átlagosan közel 300 neutron szabadul fel. Ezek a neutronok a következő reakciókon mennek keresztül:
Számítsuk ki mindkét esetben a TR regenerációs sebességet, azaz definíció szerint a termékeny befogással előállított hasadómagok számának és a hasadással és a steril befogással elpusztított hasadómagok számának arányát. REP esetén TR = 0,6-ot kapunk. A Superphénix esetében 0,8-ot kapunk, ha csak a szívet számláljuk, és 1,25-et a borítók számolásával. Ezért láthatjuk, hogy a reaktorok , mint például a Superphénix, tenyésztők, a burkolatok jelenlétének köszönhetően. Ezzel ellentétben a PWR takarókkal történő körülvétele értelmetlen, tekintettel a magból kiszivárgó neutronok alacsony számára.
Ahhoz, hogy egy tenyésztő , ezért azt látjuk, hogy elő kell mozdítani a transzmutáció a 238 U be 239 Pu a takaró hatása alatt a neutronfluxus . Az ilyen reakció valószínűségét annak keresztmetszete adja, amely a beeső neutron sebességétől függ. A hasadási reakció eredményeként létrejövő neutron átlagos energiája 2 MeV . Ennél a sebességnél a kívánt reakció keresztmetszete körülbelül 1 istálló . Azonban 5 és 5000 eV közötti energia esetén a keresztmetszet óriási lesz, több ezer és több tízezer istálló között. Ez egy rezonancia jelenség, mert ha továbbra is csökkentjük a neutron sebességét (a termikus neutron energiája 400 ° C-on 10 −2 és 10 −1 eV között van ), akkor a keresztmetszet visszaáll alacsony értékekre. Ezért termikus neutronok alkalmazásával, mint egy PWR esetében, nincs esély az urán transzmutációjának elősegítésére . Másrészt a nem lassított neutronok, azáltal, hogy energiát veszítenek a 238 U- val való rugalmatlan ütközések során , fokozatosan 2 MeV nagyságrendű sebességről haladnak a transzmutációnak kedvező sebességre. Ez a gyors neutronreaktorok (RNR), például a Superphénix pontja.
A gyors neutronok alkalmazásának van egy másik előnye is. Valójában a keV nagyságrendű sebesség esetén a neutronok steril befogásának korai reakciói a magszerkezet magjaival az istálló nagyságrendjébe esnek , míg a neutronok esetében több száz istálló. Az RNR kialakítása ezért kevésbé korlátozza az anyagválasztást, mint a PWR.
Azonban a fizikai jelenség, amely igazolja a termikus neutronok PWR-ben való alkalmazását, megtalálható az FR-ekben. A keV nagyságrendű sebességgel a neutron csak egy istálló nagyságrendű keresztmetszettel indukálja a 235 U vagy 239 Pu mag hasadását . Ezzel szemben a termikus neutron használata ugyanazt a keresztmetszetet több száz istállóra növeli . A gyors neutronok használatának ezért kompenzálnia kell az alacsony hasadási keresztmetszetet a hasadó plutónium nagy sűrűségével .
A termikus neutronreaktorokban az energia nagy részét az urán 235 szolgáltatja , amely közvetlenül hasadhat, de csak 0,7% -ban van jelen a természetes uránban. Az FNR szektor tehát azt ígérné, hogy végül körülbelül 100-szor több energiát nyer ugyanezen hasadóanyagok kezdeti tömegéből.
A neutronika alapvető egyenlete a Boltzmann-egyenlet . Ez az egyenlet összekapcsolja a neutronokkal kapcsolatos paramétereket (sűrűség, energia, helyzet, sebesség) és a közeggel kapcsolatos paramétereket (izotópok keresztmetszete). Ez egy olyan egyenlet, amely számba veszi a neutronok termelését és veszteségeit, ezt a neutronfluxus igazolja .
Ennek az egyenletnek köszönhetően bármikor megismerhető a közegben található összes neutron helyzete és energiája. A 10 10- nél nagyobb neutronokat tartalmazó klasszikus neutronok esetében azonban ennek az egyenletnek az analitikai megoldása lehetetlen.
Így számos módszert fejlesztettek ki ennek az egyenletnek a hozzávetőleges megoldására és így a reaktorban a neutronok viselkedésének lehető legpontosabb előrejelzésére, például: