Szeizmikus helyhatások
A szeizmikus weboldal hatásai, amelyek a földfelszínhez közeli geológiai rétegekben a szeizmikus hullámok felerősödésének felelnek meg . A talaj mozgása a felszínen kedvezőtlen geológiai feltételek (pl. Üledékek) fennállása esetén nagymértékben felerősödhet. A földrengés miatti pusztulást ezután súlyosbítja, mint például az 1985-ös mexikói földrengés esetében . Az üledékes medencék esetében gyakran hasonlítunk egy tál zselével , amelyet megrázunk.
Ez a cikk röviden meghatározza a jelenséget, bemutatja az 1985-ös mexikói földrengés példáját , elméleti elemzést kínál a jelenségről ( mechanikus hullámokon keresztül ), és részletesen bemutat néhány kutatási eredményt a szeizmikus helyszínekről Caracasban .
A jelenség meghatározása
Terjedésük során a szeizmikus hullámok visszaverődnek és megtörnek a különböző geológiai rétegek közötti határfelületen (1. ábra).
Az 1. ábra példája szemlélteti a vízszintes geológiai rétegek szeizmikus hullámának amplifikációját. Homogén, rugalmas félteret veszünk figyelembe (zöld színnel), amelyen állandó vastagságú (szürke) rugalmas üledékréteg nyugszik . Az amplitúdó nyíróhullám incidenciával éri el a féltér és az üledékes réteg közötti határfelületet . Így szül:
h{\ displaystyle h}
SH{\ displaystyle SH}
NÁL NÉL2{\ displaystyle A_ {2}}
θ2{\ displaystyle \ theta _ {2}}![\ theta_2](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0ed6ea624b20b153403979ffaf5434fc36de2990)
- Egy hullám tükröződik az alsó fél-térben az amplitúdó és előfordulásiNÁL NÉL2′{\ displaystyle A_ {2} ^ {'}}
θ2{\ displaystyle \ theta _ {2}}
- az amplitúdó és az incidencia felső rétegében megtört (vagy átvitt) hullámNÁL NÉL1{\ displaystyle A_ {1}}
θ1{\ displaystyle \ theta _ {1}}
Maga a rétegben megtört hullám olyan hullámot eredményez, amely az amplitúdó és az incidencia szabad felületén tükröződik . Ez a hullám többször visszaverődik és megtörik a réteg alján és tetején. Ha a réteg kevésbé merev, mint a félig-tér, a felület amplitúdó nagyobb lehet, mint , és vezet a amplifikációját szeizmikus hullámok vagy szeizmikus külső hatásai . Ha a felületek közötti geológiai rétegek nem vízszintes, de az is lehetséges, hogy tanulmányozza a hatását szeizmikus helyszínen, figyelembe véve a vízgyűjtő hatások miatt bonyolult geometriájú az üledék tölteléket.
NÁL NÉL1′{\ displaystyle A_ {1} ^ {'}}
θ1{\ displaystyle \ theta _ {1}}
NÁL NÉL2{\ displaystyle A_ {2}}![A_ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3ec73b8bc9abc3efb934f5a6ec2803713771f4bc)
Ebben a cikkben néhány példát javasolunk a nagy földrengések során megfigyelt vagy szimulált szeizmikus helyekre, valamint elméleti elemzést adunk az amplifikációs jelenségről.
Példa: helyszínhatások Mexikóvárosban (1985)
Az 1985. évi mexikói – michoacani földrengés során szeizmikusan kihangsúlyozták a szeizmikus területek hatásait . Míg a földrengés epicentruma a Csendes-óceán oldalán, Mexikóvárostól több száz kilométerre volt, a földrengések rendkívül erőszakosak voltak, amelyek jelentős károkat okoztak.
A 2. ábra a földrengés során az epicentrumtól különböző távolságokon készült felvételeket mutatja . Az epicentrumtól különböző távolságokon mért gyorsulás amplitúdója nagyban változik:
- Campos állomás : ez az állomás nagyon közel helyezkedik el az epicentrumhoz, és maximális gyorsuláson ment keresztül ,150 vs.m/s2{\ displaystyle 150 ~ cm / s ^ {2}}
![150 ~ cm / s ^ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/34685fae46537f886b3fede6a16c3b9c9e530eca)
- Teacalco állomás : ez az állomás az epicentrumtól több mint 200 km-re található, és lényegesen kisebb maximális gyorsuláson esett át (hozzávetőlegesen ). Ez a csökkenés az amplitúdóban annak köszönhető, hogy a csillapítás a hullámok során terjedési : geometriai csillapítás expanziója következtében a hullám elülső és anyag (vagy belső) csillapítás miatt az energia eloszlatását a közegben (pl közötti súrlódás szemcsék),18. vs.m/s2{\ displaystyle 18 ~ cm / s ^ {2}}
![18 ~ cm / s ^ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f18d6a2077b524231d5ea7c4ab8b79e1604c2442)
- UNAM állomás : ez az állomás az epicentrumtól több mint 300 km-re található, és a Teacalco állomáson regisztráltnál nagyobb maximális gyorsuláson ment keresztül ,35 vs.m/s2{\ displaystyle 35 ~ cm / s ^ {2}}
![35 ~ cm / s ^ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ae244e82ba6fd5967dc26acb2cdca31c2ac5bfd6)
- SCT állomás : ez az állomás Mexikóváros központjában található, csaknem 400 km-re az epicentrumtól, és nagyon erős maximális gyorsuláson ment keresztül .170 vs.m/s2{\ displaystyle 170 ~ cm / s ^ {2}}
![170 ~ cm / s ^ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a94cd12bdd9e1b07ed2d901200d3597750d7c477)
Ezért meg kell jegyezni, hogy a gyorsulás amplitúdója meredeken csökken, mielőtt megnőne az üledéktöltet közelében, amelyen Mexikóváros kialakult.
A szeizmikus helyhatások elméleti elemzése: táblázatos közeg
Táblázatos környezet esetén (állandó vastagságú rétegek, lásd az 1. ábrát) elméletileg lehetőség van a szeizmikus helyhatások elemzésére. A nyíróhullámot (azaz az ábra síkjára merőlegesen polarizált) visszatükrözzük és megtörjük a két közeg határfelületén, és visszaverődünk a szabad felületen.
SH{\ displaystyle SH}![SH](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a0d0896fa45198b2ebd19990603ccba2e7787c29)
Az 1. ábra alapján elemezhetjük a különböző hullámok terjedését az üledékrétegben ( ) és a féltérben ( ). Ha feltételezzük, hogy ezek a közegek lineárisan rugalmasak, és az interfész folytonossági feltételeit ( elmozdulás és feszültségvektor ), valamint a szabad felület körülményeit írjuk fel, meghatározhatjuk a felületen mozgás és a mozgás közötti spektrális arányt. üledékréteg hiányában a féltér felületén legyen:
én=1{\ displaystyle i = 1}
én=2{\ displaystyle i = 2}
T¯(ω){\ displaystyle {\ bar {T}} (\ omega)}![{\ bar {T}} (\ omega)](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/77a72dac8f4a81d42fefd37c0c36142970af38b3)
T¯(ω)=2NÁL NÉL12NÁL NÉL2=1kötözősalátakz1h+énχ¯bűnkz1h{\ displaystyle {\ bar {T}} (\ omega) = {\ frac {2A_ {1}} {2A_ {2}}} = {\ frac {1} {\ cos k_ {z_ {1}} h + i {\ bar {\ chi}} \ sin k_ {z_ {1}} h}}}
hol ; és:
kz1=ωθénVSén{\ displaystyle k_ {z_ {1}} = {\ frac {\ omega \ theta _ {i}} {V_ {S_ {i}}}}}
χ¯=μ1ρ1μ2ρ2kötözősalátaθ1kötözősalátaθ2{\ displaystyle {\ bar {\ chi}} = {\ sqrt {\ frac {\ mu _ {1} \ rho _ {1}} {\ mu _ {2} \ rho _ {2}}}} {\ frac {\ cos \ theta _ {1}} {\ cos \ theta _ {2}}}}![{\ bar {\ chi}} = {\ sqrt {{\ frac {\ mu _ {1} \ rho _ {1}} {\ mu _ {2} \ rho _ {2}}}}}} {\ frac {\ cos \ theta _ {1}} {\ cos \ theta _ {2}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5ffa2f8154588152ea47d96e8f4cda0f0a804f1f)
-
h{\ displaystyle h}
a réteg vastagsága,
-
θén{\ displaystyle \ theta _ {i}}
az előfordulási a hullám a közegben ,én{\ displaystyle i}![én](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/add78d8608ad86e54951b8c8bd6c8d8416533d20)
-
ρén{\ displaystyle \ rho _ {i}}
a sűrűsége a közeg ,én{\ displaystyle i}![én](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/add78d8608ad86e54951b8c8bd6c8d8416533d20)
-
μén{\ displaystyle \ mu _ {i}}
a közepes nyírómodul ,én{\ displaystyle i}![én](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/add78d8608ad86e54951b8c8bd6c8d8416533d20)
-
kz1{\ displaystyle k_ {z_ {1}}}
az 1. közeg függőleges hullámszáma ,
-
VSén=μénρén{\ displaystyle V_ {S_ {i}} = {\ sqrt {\ frac {\ mu _ {i}} {\ rho _ {i}}}}}
a sebesség a nyíróhullámok .
A 3. ábra a spektrumarány alakulását mutatja a frekvencia függvényében a féltér jellemzőinek különböző értékei esetében (tudva, hogy ez az üledékes réteg esetében). Látható, hogy a mozgás erősítése bizonyos frekvenciákon nagyon erős lehet . Az erősítés nagysága a kontraszt a hullám sebessége , és azon a következő maximális értékeket:
T¯{\ displaystyle {\ bar {T}}}
VS1=200 m/s{\ displaystyle V_ {S_ {1}} = 200 ~ m / s}
χ¯{\ displaystyle {\ bar {\ chi}}}![{\ bar {\ chi}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e6061e8e0a30eb374a39acbba9909ee4a85ba949)
-
|T¯mnál nélx|=2{\ displaystyle | {\ bar {T}} _ {max} | = 2}
for (kék görbe),VS2=800 m/s{\ displaystyle V_ {S_ {2}} = 800 ~ m / s}![V _ {{S_ {2}}} = 800 ~ m / s](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8461ae322a216719b4f79543bfdc5df271bb417c)
-
|T¯mnál nélx|≃3.5{\ displaystyle | {\ bar {T}} _ {max} | \ simeq 3.5}
for (zöld görbe),VS2=2000 m/s{\ displaystyle V_ {S_ {2}} = 2000 ~ m / s}![V _ {{S_ {2}}} = 2000 ~ m / s](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7317455949296ee463555c7b7950c939d8a6b8a5)
-
|T¯mnál nélx|≃6.{\ displaystyle | {\ bar {T}} _ {max} | \ simeq 6}
mert (sárga görbe).VS2=5000 m/s{\ displaystyle V_ {S_ {2}} = 5000 ~ m / s}![V _ {{S_ {2}}} = 5000 ~ m / s](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/883c1320a9829678987ad2c54860dd4bda52f5df)
A piros görbe megfelel annak az esetnek, amikor a réteg és a féltér közötti sebességkontraszt nagyon nagy ( ); az erősítés ekkor nagyon nagy lesz. Amint a 3. ábrán látható, a maximális amplifikációt bizonyos frekvenciákon érjük el, amelyek megfelelnek az üledékréteg rezonanciájának . A alapfrekvenciája réteg (vagy 1 st rezonanciafrekvenciája) könnyen számítható: . Az alapmód tehát egy negyed hullámhosszú rezonanciának felel meg .
χ¯≫1{\ displaystyle {\ bar {\ chi}} \ gg 1}
f0=VS14h{\ displaystyle f_ {0} = {\ frac {V_ {S_ {1}}} {4h}}}![f_ {0} = {\ frac {V _ {{S_ {1}}}} {4h}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/08e0c2fca989589d89285308b1067c3b007a043c)
Ha az üledékes rétegek nem vízszintesek (pl. Üledékes medence ), az elemzés bonyolultabbnak bizonyul, mivel figyelembe kell venni az oldalirányú heterogenitások által létrehozott felszíni hullámokat (pl. A medence peremeit). Ilyen esetekben a kísérleti elemzések mellett egyszerű esetekben elméleti elemzés, bonyolultabb esetben numerikus elemzés végezhető.
Szeizmikus hatások az üledékes medencékben: példa Caracasból
Az üledékes medencékben a helyszíni hatások a medence szélén kialakuló felszíni hullámok megjelenését is eredményezik . Ez a jelenség nagymértékben növelheti a szeizmikus mozgás erősítését . Az amplifikációs szint romlása a táblázatos esethez képest gyakran 5-10-szeres lehet. Ez mind a rétegek közötti sebesség kontrasztjától, mind a medence geometriájától függ. Ezután felidézzük a medence hatásait, és hasonlíthatjuk a rezgéseket egy tál kocsonyában .
A kanyonokban vagy a félköríves üledékmedencékben a helyszíni hatások elméleti elemzését az 1980-as évek elején félanalitikai módszerekkel végeztük. A legújabb numerikus szimulációk lehetővé tették a helyszíni hatások elemzését ellipszoidos üledékmedencékben. A medence geometriájától függően a helyszín hatásainak romlása a táblázatos esethez képest többé-kevésbé erős.
Amikor az üledékes medence jellemzői ismertek, lehetséges a helyszíni hatások számszerű szimulálása. A 4. ábra példája illusztrálja a Caracas- hely amplifikációs jelenségét . A síkhullám ( ) amplifikációs szintjét a határelem módszerrel számoljuk ki a frekvenciatartományban . Minden színkártya megadja az erősítési szintet egy adott frekvencián :
SH{\ displaystyle SH}
NÁL NÉL0{\ displaystyle A_ {0}}
f0{\ displaystyle f_ {0}}![f_0](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6423b30a4c5770c59b5ab92dcb4ce378755440ab)
- Top: . A domborzat miatti helyhatások jól láthatók a hegy tetején (jobbra). Az üledékes medence miatti helyhatások azonban magasabb szintű amplifikációhoz vezetnek.f0=0,3Hz ; NÁL NÉL0=2.53{\ displaystyle f_ {0} = 0,3 Hz ~; ~ A_ {0} = 2,53}
![f_ {0} = 0,3 Hz ~; ~ A_ {0} = 2,53](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/aa4f8b326a04ab28b027b41a3ddcbc64033c44ac)
- középen: . A topográfiai helyhatások elhanyagolhatóak a medence miatti helyhatásokhoz képest, amelyek négyszer erősebbek, mint 0,3 Hz-en.f0=0.4Hz ; NÁL NÉL0=8.83{\ displaystyle f_ {0} = 0.4Hz ~; ~ A_ {0} = 8.83}
![f_ {0} = 0,4 Hz ~; ~ A_ {0} = 8,83](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/327225a4794502a96646a01d5418216216219ef1)
- le: . A medence helyhatásai ugyanabban a sorrendben vannak, mint 0,4 Hz-nél, de sokkal rövidebb hullámhossz figyelhető meg.f0=0.6Hz ; NÁL NÉL0=7.11{\ displaystyle f_ {0} = 0,6 Hz ~; ~ A_ {0} = 7,11}
![f_ {0} = 0,6 Hz ~; ~ A_ {0} = 7,11](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0bd305e7631308af6a0bdc08c4610d1583fb4130)
Számos helyszínt elemeztek a különbözõ szerzõk mindkét földrengésnél alacsonyabban, mint az erõs földrengéseknél (lásd az összefoglalót). Ez utóbbi esetben figyelembe kell venni a talaj viselkedésének nem lineáris jellegét nagy terhelés alatt, vagy akár a cseppfolyósodás jelenségét, amely a talaj ellenállásának elvesztéséhez vezethet .
Hivatkozások
-
(en) Semblat JF, Pecker A., Hullámok és rezgések a talajban: földrengések, forgalom, sokkok, építési munkák , Pavie, IUSS Press,2009, 499 p. ( ISBN 978-88-6198-030-3 )
-
Bard PY, Bouchon M. (1985). Az üledékkel teli völgyek kétdimenziós rezonanciája, Bulletin of the Seismological Society of America , 75, 519-541.
-
(in) Singh SK, E. Mena Castro R., " néhány szempontját forrás jellemzőit szeptember 19, 1985 Michoacan földrengés és a földi mozgást erősítés és környéki Mexico City erős mozgásra vonatkozó adatok " , értesítője Szeizmológiai Society of America , n o 78 (2),1988, P. 451–477
-
Sánchez-Sesma FJ (1983). A rugalmas hullámok diffrakciója háromdimenziós felületi egyenetlenségekkel, Bulletin of the Seismological Society of America , 73 (6), 1621-1636.
-
Semblat JF, Kham M., Parara E., Bard PY, Pitilakis K., Makra K., Raptakis D. (2005). Helyszínhatások: a medence geometriája és a talajrétegezés, Talajdinamika és Földrengéstechnika , 25 (7-10), 529-538.
-
(a) Chaillat S., Bonnet M., JF Semblat, " Egy új, gyors Többtartományos BEM modellezésére szeizmikus hullámterjedés és az amplifikáció 3D geológiai szerkezetek " , geofizikai Journal International , N o 177 (2),2009, P. 509-531
-
Duval AM, A helyszín földrengésekre adott válaszának meghatározása háttérzaj felhasználásával. Kísérleti értékelés, tézis Párizsi VI Egyetem, LPC tanulmányai és kutatása, GT62 , Marne-la-Vallée, Franciaország, IFSTTAR (LCPC),1996
-
Papageorgiou AS, Kim J., " Tanulmány A terjedési és amplifikáció a szeizmikus hullámok caracasi völgy, hivatkozással a július 29, 1967 földrengés: SH hullámok ", Bulletin a Szeizmológiai Society of America , n o 81 (6),1991, P. 2214-2233
-
(in) Semblat JF Duval AM Dangla P. " szeizmikus hatások webhelyről egy mély hordalékos medence: numerikus analízis a Boundary Element Method " , számítógépek és Geotechnikai , n o 29 (7)2002, P. 573-585
-
Régnier J., Bonilla LF, Bertrand E., Semblat JF (2013). A talaj nemlineáris viselkedésének értékelése a szeizmikus hely válaszában: Statisztikai elemzés a KiK-net erős mozgás adatairól, Bulletin of the Seismological Society of America , 103, 1750-1770.
Kapcsolódó cikkek
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">