Helicitás (részecskefizika)
A részecskefizika , helicitás a vetülete a centrifugálás az irányt a lendület (ezt a vetületet tehát megfelel a komponens irányát követve szaporítás):
S→{\ displaystyle {\ vec {S}}}
o→{\ displaystyle {\ vec {p}}}![{\ displaystyle {\ vec {p}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/84fee53c81592db54e0fe6c6f9eba002bb1dc74b)
helicitás = annak iránya
S→⋅o^,o^=o→|o→|{\ displaystyle {\ vec {S}} \ cdot {\ hat {p}}, \ qquad {\ hat {p}} = {\ frac {\ vec {p}} {\ balra | {\ vec {p} } \ right |}}}
o→{\ displaystyle {\ vec {p}}}
Egy részecskéről azt mondjuk, hogy helikuma jobb (pozitív) vagy bal (negatív) attól függően, hogy a spinje ugyanabba vagy a mozgásával ellentétes irányba irányul-e. Így például úgy tűnik, hogy az összes neutrínónak van bal oldali helikusa, és hogy az antineutrinóknak jobb a spirális.
Általánosságban elmondható, hogy egy részecske helicitása megfelel annak teljes szögmomentumának , vagyis a keringési szögmomentumának és a belső szögmomentumának (vagy spinjének) összegének a lendületének irányában:
J→{\ displaystyle {\ vec {J}}}
L→{\ displaystyle {\ vec {L}}}
S→{\ displaystyle {\ vec {S}}}![{\ vec S}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c71a6b104c40975c738d5f0e22d445ebd509eb81)
spiralitás =
J→⋅o^=L→⋅o^+S→⋅o^{\ displaystyle {\ vec {J}} \ cdot {\ hat {p}} = {\ vec {L}} \ cdot {\ hat {p}} + {\ vec {S}} \ cdot {\ hat { p}}}
Azonban, mivel az orbitális impulzusmomentum kapcsolódik vektor helyzetével a részecske és a lendület a következő összefüggéssel:
L→{\ displaystyle {\ vec {L}}}
r→{\ displaystyle {\ vec {r}}}
o→{\ displaystyle {\ vec {p}}}![{\ vec p}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/84fee53c81592db54e0fe6c6f9eba002bb1dc74b)
L→=r→∧o→{\ displaystyle {\ vec {L}} = {\ vec {r}} \ ék {\ vec {p}}}![{\ displaystyle {\ vec {L}} = {\ vec {r}} \ ék {\ vec {p}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3605c37f525138dbb17bf06dde3a616572426043)
,
vektorok és merőlegesek egymásra, úgy hogyL→{\ displaystyle {\ vec {L}}}
o→{\ displaystyle {\ vec {p}}}
L→⋅o^=0{\ displaystyle {\ vec {L}} \ cdot {\ hat {p}} = 0}
Mivel a sajátértékek a spin tengely mentén diszkrét, sajátértékei a helicitásának is diszkrét. Egy spin S részecske esetében a helicitás sajátértékei S , S - 1 ..., - S . A részecske pörgésének helikussága így - S + S felé halad .
Megjegyzések és hivatkozások
(en) Ez a cikk részben vagy egészben az
angol Wikipedia
" Helicitás (részecskefizika) " című
cikkéből származik ( lásd a szerzők felsorolását ) .
-
[Taillet, Villain és Febvre 2018] Richard Taillet , Loïc Villain és Pascal Febvre , Fizikai szótár , Louvain-la-Neuve, De Boeck Supérieur , koll. ,2018. január, 4 th ed. ( 1 st ed. 2008. május), X -956 p. , 24 cm ( EAN 9782807307445 , OCLC 1022951339 , SUDOC 224228161 , online prezentáció , online olvasható ) , sv helicitás, p. 360-361.
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">