Másodlagos lebeny

A oldalsó lebenyek mellékhatásai vannak a csúcsok a kibocsátási minta vagy vétel egy antenna eltérő a fő hurok, vagy a hátsó lebenyében ezek. Valójában az antenna konfigurációjától függően irányított lehet azimutban ( csapágyban ) és magasságban (magassági szögben ), emissziós energiájának vagy vételi érzékenységének nagy részét egy irányba koncentrálva. Azonban nem lehet semmissé tenni a főnököt más irányokban.

Példa

A „parabolikus reflektort” alkotó felület nagysága általában viszonylag kicsi a kibocsátott jel hullámhosszához képest, és ekkor nem lehet elhanyagolni a diffrakciós jelenségeket . A reflektor felületének minden pontja pontforrásként fog sugározni, és egy pontban kibocsátott teljes mező az összes végtelenül kis mező koherens összege. Minden úgy történik, mint egy hullám diffrakciója egy nyíláson keresztül. A jelenség fizikájának jobb megértése érdekében vegye figyelembe a következő idealizált esetet:

• a nyílás lapos és téglalap alakú, méretei L (az y tengelyen) és l (z tengelyen);
• a nyílás fém felülete tökéletesen vezetőképes;
• a kürt által az antenna felületén állandó irányú és állandó amplitúdójú elektromos tér .E0{\ displaystyle E_ {0}}

A diffrakció elmélete azt mutatja, hogy a kibocsátott hullám amplitúdója olyan szögben (vízszintes azimutális szög vagy csapágy ) és ( magasság vagy magasság szög ) jelzett irányban , amely az antennától olyan nagy távolságra van, hogy a Fraunhofer-közelítés igazolható legyen, egyenlő ( a kardinális szinuszfüggvény által meghatározott ): ϕ{\ displaystyle \ phi}θ{\ displaystyle \ theta}r{\ displaystyle r}sénnemvs.{\ displaystyle \ mathrm {sinc}}bűn⁡(x)/x{\ displaystyle \ sin (x) / x}

E(r,θ,ϕ)=E0⋅Llλr⋅sinc⁡(πLλ⋅bűn⁡(ϕ)⋅kötözősaláta⁡(θ))sinc⁡(πlλ⋅bűn⁡(θ)){\ displaystyle E (r, \ theta, \ phi) = E_ {0} \ cdot {\ frac {Ll} {\ lambda r}} \ cdot \ operátornév {sinc} \ bal (\ pi {\ frac {L} {\ lambda}} \ cdot \ sin (\ phi) \ cdot \ cos (\ theta) \ right) \ operátornév {sinc} \ left (\ pi {\ frac {l} {\ lambda}} \ cdot \ sin ( \ theta) \ right)}

A jobb oldali ábra megadja a hullám teljesítményének alakját, amelyet a legnagyobb kibocsátott teljesítményhez viszonyítva normalizálnak, a helyszín és a lerakódás függvényében ( logaritmikus skála ). Látjuk, hogy megjelenik egy központi csúcs, amely a fő lebenyt képviseli, ahol a kibocsátott vagy fogadott energia nagy része található. Mindkét oldalon azonban az oldalsó lebenyeket ábrázoló másodlagos csúcsokat látunk .

Hatások

A másodlagos lebenyeket a lehető legnagyobb mértékben csökkenteni akarjuk, mert szerepük nem elhanyagolható. Például :

• Amikor a radar antennája által kibocsátott nyaláb áthalad egy különösen erős visszhangon, a központi csúcs energiájának visszatérése a látóvonalba esik. A másodlagos lebeny visszatérések ugyanabban az időben érkeznek, amikor a központi csúcs megvilágít egy másik látószöget. Amint a vevő megjegyzi a központi csúcs látószögét, a másodlagos csúcsok visszatérését ezért hibás azimutnál jegyezzük fel, ami gyenge hamis visszatérést eredményez valódi visszhangunk mindkét oldalán. A jobb oldali képen a radar visszhangjait dombok sora adja vissza a lelőhelytől keletre. Észrevesszük, hogy ezek a visszhangok ellipszis alakúak , erősebb intenzitással a középpontban (vörös-fekete) a fő lebeny visszatérésével és mindkét oldalon gyengébbek a másodlagos lebenyek által.

• A rádió- vagy televízió-adások antennái úgy vannak kialakítva, hogy sugárzásuk eléri a legnagyobb lakossági területet, és szeretnénk elkerülni, hogy túl sok energiát veszítsünk el a lakatlan irányok felé, vagy ne zavarjuk más adókat. A szekunder lebenyek emissziója ezért a lehető legnagyobb mértékben korlátozott.

Lásd is

Kapcsolódó cikkek

• Interferencia
• Diffrakció
• Antenna
• Radar
  • Időjárási radar

Raklapok