A termodinamika első elve

A termodinamika első alapelve szerint bármilyen átalakulás során megmarad az energia .

Abban az esetben, zárt termodinamikai rendszer , azt állítják, a következők szerint:

„A zárt rendszer bármilyen átalakítása során annak energiájának változása megegyezik a külső környezettel hőátadással (hő) és mechanikus átadással ( munka ) kicserélt energiamennyiséggel . "

A termodinamika első elve

Államok

Bármely termodinamikai rendszer esetében meghatározhatunk állandó értékig egy U függvényt , amelyet belső energiának hívunk , és amelynek a következő tulajdonságai vannak:

U egy állapotfüggvény (csak az átalakítás kezdeti és végső állapotától függ);
U kiterjedt;
Az U elkülönített rendszerben van tárolva.

Az U változása egy zárt (rögzített összetételű) rendszer végtelenül kis átalakulása során igazolja:

dEvs.+dEo+dU=δW+δQ{\ displaystyle \ mathrm {d} E _ {\ mathrm {c}} + \ mathrm {d} E _ {\ mathrm {p}} + \ mathrm {d} U = \ delta W + \ delta Q} ${\ displaystyle \ mathrm {d} E _ {\ mathrm {c}} + \ mathrm {d} E _ {\ mathrm {p}} + \ mathrm {d} U = \ delta W + \ delta Q}$

val vel:

${\ displaystyle \ mathrm {d} E _ {\ mathrm {c}}}$ : a makroszkopikus mozgási energia változása;
${\ displaystyle \ mathrm {d} E _ {\ mathrm {p}}}$ : a külső potenciális energia variációja vagy ellentéte a külső konzervatív erők munkájának;
$\ delta W$ : a külső környezet nem konzervatív erőinek munkája a rendszeren (negatív, ha a munka ellenáll, pozitív, ha adjuváns);
$\ delta Q$ : a rendszeren kívüli környezettel kicserélt hőmennyiség (vezetés, konvekció vagy sugárzás útján). Az itt választott szokás az, hogy pozitívan vegye figyelembe a hőátadást kívülről a rendszer felé.

Tulajdonságok

A potenciális és a belső energiákkal ellentétben a munka és a hő nem az állapotfunkciók variációi . Értékeik egy átalakulás során attól függ, hogy az ember hogyan folytatja az átalakítást, és nem csak a kezdeti és a végső állapotoktól.

Az egyenlet mennyiségeinek fizikai értelmezése

Belső energia

A fizika első termodinamikai elvének alapvető előrelépése a belső energia bevezetésében áll . Ez az energia a rendszer belső keverését jelenti atom szinten. Mint minden energia, ez is állandóan van meghatározva.

Az anyag mikroszkopikus állapotának elszámolásának nehézsége gyakran lehetetlenné teszi a számítást a gyakorlatban; a termodinamika első elvének egyenletének köszönhetően másrészt kiszámítható annak variációi.

Munka

A munka az energia rendezett átadása a rendszer és a külső környezet között. Az energia átadásának többféle típusa létezik: megemlíthetjük például a nyomáserők munkáját, a szivattyú munkáját, a cellában végzett elektrokémiai reakció során vagy a sugárzás által végzett elektromos munkát ... Ez a kifejezés magában foglal minden alkalmazott munkát. a nem konzervatív erőből fakadó rendszerhez. A konzervatív erők jelen vannak a potenciális energia kifejezésében.
A nyomáserők által kiváltott munka megfelel a klasszikus termodinamikában előforduló leggyakoribb munkaformának, amelyet a következő differenciális formában fejeznek ki

δWfo=-oextdV{\ displaystyle \ delta W _ {\ rm {fp}} = - p _ {\ rm {ext}} \ mathrm {d} V \,} ${\ displaystyle \ delta W _ {\ rm {fp}} = - p _ {\ rm {ext}} \ mathrm {d} V \,}$ vagy:

${\ displaystyle p _ {\ rm {ext}} \,}$ megfelel a külső környezet által a rendszerre gyakorolt nyomásnak
${\ displaystyle \ mathrm {d} V \,}$ a rendszer térfogatának végtelenül kis változata; matematikailag megfelel a térfogat különbségének .

A mínuszjel (-) figyelembe veszi azt a tényt, hogy egy terjeszkedés során a hangerő növekszik (dV> 0), és ebben az esetben a rendszer munkát biztosít a külső környezetben ( a jelek szabálya szerint a rendszer számára negatívan számolva ) .
A mű mikroszkópos értelmezése elvégezhető:

Vegyünk egy henger , dugattyú egységet , amely a hő hatására mechanikai munka megszerzésének alapja. Across mikroszkopikus a sokkok a részecskék a gáz a dugattyú meghatározó nyomást fejtünk ki annak érdekében skála makroszkopikus . Minden ütés hozzájárul a dugattyú azonos irányú elmozdulásához, a többi ütéssel együtt. Az egyes sokkok által kiváltott erők összeadódnak, ezért tekinthető az energiaátadás megrendeltnek.

Ha most figyelembe vesszük az elektromos munkát. Ennek oka az elektronok mozgása a vezetőben elektromos mező hatása alatt . Itt ismét az összes elektron ugyanabba az irányba mozog, és a hatások makroszkopikus szinten összeadódnak.

Hőátadás

A hőátadás, más néven hő , rendellenes energiaátadás a rendszer és a külső környezet között.

A hő a termikus keverés átadása. A részecskék keverése a sokkok szerint minden irányban, rendezetlenül terjed. Éppen ezért soha nem lehet teljesen átalakítani a hőenergiát munkává, míg ennek fordítottja is lehetséges (pl .: elektromos munka, amelyet Joule-effektussá hővé alakítanak át egy elektromos radiátorban). Azt is mondják, hogy a hőmérséklet emelkedése az energia lebomlását eredményezi.

Ez a hőátadás mindig a legmelegebbtől a leghidegebbig zajlik. Akinek a részecskéi statisztikailag a legizgalmasabbak, annak hő-keverését többé-kevésbé energetikai sokkok szerint továbbítja, a külső környezetbe vagy a rendszerbe, statisztikailag a legkevésbé, vagyis a leghidegebben. Ezt az intuitív megfigyelést a termodinamika második elve formalizálja .

Kifejezés zárt rendszer esetén

Az átalakuláson áteső rendszer energiájának változása a következő összefüggés szerint fejezhető ki:

{\ displaystyle \ Delta E = \ Delta U + \ Delta E _ {\ rm {c}} + \ Delta E _ {\ rm {p}} = W + Q \,}

$\ Delta E \,$ a rendszer különböző energiaváltozatainak összege.
$\ Delta U \,$ a rendszer belső energiájának változása ; vagyis saját energiája, amely megfelel az őt alkotó részecskék kinetikus és mikroszkopikus potenciális energiáinak.
${\ displaystyle \ Delta E _ {\ rm {c}} \,}$ a rendszer makroszkopikus mozgási energiájának változása (az egész rendszer mozgása).
${\ displaystyle \ Delta E _ {\ rm {p}} \,}$ a rendszer potenciális energiájának változása a külsővel folytatott konzervatív kölcsönhatások miatt (például gravitációs vagy elektromágneses mezők).

$W \,$ a munka a nem-konzervatív erők a rendszerre (sőt, a kifejezés , a másik oldalon az egyenlőség már kifejezi a munka által kapott konzervatív erők, definíció szerint a potenciális energia :) . A munka az energiaátadás módja a külső környezet és a rendszer között. Vegye figyelembe, hogy a W-t algebrai módon számolják: ha a rendszer erőt fejt ki a külsejére (más szóval: ha energiát ad a külsõre), akkor negatívan számolják. ${\ displaystyle \ Delta E _ {\ rm {p}} \,}$ ${\ displaystyle W = - \ Delta E _ {\ rm {p}}}$ $W$

$Q \,$ a termál transzfer kapott (gyakran nevezik hő), vagyis az energia mennyiségét, hogy a külső környezet ad a rendszer három hőcserélő folyamatok: hővezetés , konvekció , sugárzás . A hőcsere a rendezetlen mikroszkopikus energia átadásának módja. Ez bizonyos értelemben a termikus keverés (tehát természeténél fogva rendezetlen) átvitelét jelenti a rendszer és a külső környezet között. Ezt a mennyiséget algebrailag is megszámoljuk: ha a rendszer hőt ad le kívülre, akkor negatívan számolják. $Q$

Kifejezés nyitott rendszer esetén

Rendszerbontás

Olyan rendszer esetén, amely anyagot vagy hőt cserél a külsővel, amelyet nyílt rendszernek neveznek , a termodinamika első alapelve átírható olyan formában, amely figyelembe veszi ezeket a cseréket. Ezután a rendszerünket három külön részre osztjuk:

egy kontroll térfogat , amelynek térfogata állandó és állandó.
egy bemeneti térfogat , amely megfelel annak az anyagnak, amely rövid időn belül bejut a rendszerbe dt.
Egy kimeneti térfogat , amely megfelel annak az anyagnak, amely ugyanabban a kis pillanatban elhagyja a rendszert.

Végezzük el a víz termodinamikai egyensúlyát egy fürdőkádban. A kontroll térfogat meghatározható a fürdőkádban jelen lévő vízként, a belépő térfogat a csapon keresztül egy pillanat alatt dt-ben hozzáadott víz, a kilépő térfogat pedig a belőle kifolyó víz. kád szivárgás nélkül) a lefolyón keresztül ugyanabban a pillanatban dt.

Az elv általános kifejezése

Az első termodinamikai elv egy nyitott rendszerben meg van írva:

(E(t+dt)+dms⋅es(t+dt))-(E(t)+dme⋅ee(t))=W+Q{\ displaystyle {\ Bigl (} E (t + \ mathrm {d} t) + \ mathrm {d} m _ {\ rm {s}} \ cdot e _ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) {\ Bigr)} - {\ Bigl (} E (t) + \ mathrm {d} m _ {\ rm {e}} \ cdot e _ {\ rm {e}} (t) { \ Bigr)} = W + Q} ${\ displaystyle {\ Bigl (} E (t + \ mathrm {d} t) + \ mathrm {d} m _ {\ rm {s}} \ cdot e _ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) {\ Bigr)} - {\ Bigl (} E (t) + \ mathrm {d} m _ {\ rm {e}} \ cdot e _ {\ rm {e}} (t) { \ Bigr)} = W + Q}$ vagy:

${\ displaystyle E (t + dt)}$ és megfelelnek a szabályozási térfogatban jelen lévő kinetikai, potenciális és belső energiák összegének t + dt és t időpontokban; $És)$
${\ displaystyle \ mathrm {d} m _ {\ rm {s}}}$ és megfelelnek a szabályozási térfogat bejövő és kimenő tömegének ezen a kis dt pillanatnál; ${\ displaystyle \ mathrm {d} m _ {\ rm {e}}}$
${\ displaystyle e _ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t)}$ és megfelelnek a szabályozási térfogatból kilépő és belépő anyagok kinetikus energiáinak, potenciáljának és belső tömegének összegének a dt pillanat alatt; ${\ displaystyle e _ {\ rm {e}} (t)}$
$W$ megfelel a rendszerre a nem konzervatív erők munkájának a dt időintervallum alatt;
$Q$ megfelel a rendszer által a dt időintervallumban kapott hőátadásnak.

A jelek relevanciája gyorsan ellenőrizhető: ha a rendszer energiát veszít, akkor a nagysága negatív lesz (az energia átvitele a külső környezetbe). Ez azt jelenti, hogy abban az esetben, ha a szabályozási térfogat energiája nem változik (eset ), a bemeneti térfogatban a t időpontban jelen lévő energia nagyobb volt, mint a kimeneti térfogatban t + dt mellett, vagy . ${\ displaystyle W + Q}$ ${\ displaystyle E (t + \ mathrm {d} t) = E (t)}$ ${\ displaystyle \ mathrm {d} m _ {\ rm {s}} \ cdot e_ {s} (t + \ mathrm {d} t) - \ mathrm {d} m _ {\ rm {e}} \ cdot e _ {\ rm {e}} (t) <0}$

Folyadék alkalmazkodás

Általános entalpia forma

Gázok és folyadékok esetében célszerű lebontani : ${\ displaystyle W = W _ {\ rm {p}} + W _ {\ rm {u}}}$

a tömeg átviteléhez szükséges munka, amely megfelel a nyomáserők munkájának, ahol a külső környezet által a térfogat burkolatára kifejtett nyomás a tömegegységre eső térfogat és a figyelembe vett kis tömeg. Úgy érezzük, hogy a rendszerbe belépő nyomóerők a folyadékot a mozgás irányába tolják, és ezért energiát juttatnak a rendszerbe, míg a kijáratnál lévők ennek a mozgásnak fognak ellentmondani, ami arra kényszeríti a rendszert, hogy energiát fordítson a mozgás kényszerítésére. ${\ displaystyle W _ {\ rm {p}} = p _ {\ rm {e}} (t) \, v _ {\ rm {e}} (t) \, \ mathrm {d} m _ {\ rm {e}} -p _ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) \, v _ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) \, \ mathrm {d} m _ {\ rm {s}}}$ $o$ $v$ ${\ displaystyle \ mathrm {d} m}$
adományozható vagy a rendszerből átvehető hasznos munka . ${\ displaystyle W _ {\ rm {u}}}$

A termodinamika első alapelve az entalpia bemutatásával írható le:

(E(t+dt)-E(t))+(dms(ems(t+dt)+hs(t+dt))-dme(eme(t)+he(t)))=Wu+Q{\ displaystyle {\ biggl (} E (t + \ mathrm {d} t) -E (t) {\ biggr)} + {\ biggl (} \ mathrm {d} m _ {\ rm {s} } {\ Bigl (} e _ {\ rm {ms}} (t + \ mathrm {d} t) + h _ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) {\ Bigl)} - \ mathrm {d} m_ {\ rm {e}} {\ Bigl (} e _ {\ rm {me}} (t) + h _ {\ rm {e}} (t) {\ Bigl)} { \ biggl)} = W _ {\ rm {u}} + Q} ${\ displaystyle {\ biggl (} E (t + \ mathrm {d} t) -E (t) {\ biggr)} + {\ biggl (} \ mathrm {d} m _ {\ rm {s} } {\ Bigl (} e _ {\ rm {ms}} (t + \ mathrm {d} t) + h _ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) {\ Bigl)} - \ mathrm {d} m_ {\ rm {e}} {\ Bigl (} e _ {\ rm {me}} (t) + h _ {\ rm {e}} (t) {\ Bigl)} { \ biggl)} = W _ {\ rm {u}} + Q}$

val vel:

${\ displaystyle E (t + \ mathrm {d} t)}$ és a kontroll térfogatban jelen lévő kinetikai, potenciális és belső energiák összege a t + dt és t időpontokban. $És)$
${\ displaystyle \ mathrm {d} m _ {\ rm {s}}}$ valamint a kontroll térfogat bejövő és kimenő tömegei ebben a kis pillanatban dt. ${\ displaystyle \ mathrm {d} m _ {\ rm {e}}}$
${\ displaystyle e _ {\ rm {m}} = e _ {\ rm {c}} + e _ {\ rm {p}}}$ a fajlagos mechanikai energia, a mozgási és a potenciális energiák összege tömegegységben kifejezve.
${\ displaystyle h = u + p \, v}$ a tömeges entalpia .

Állandó állapotú hidraulikus áramlások

Állandó állapotban sem az anyag ( ), sem az energia nem halmozódik fel a figyelembe vett rendszerben ( ). Az első elv tehát a következő: ${\ displaystyle \ mathrm {d} m _ {\ rm {s}} = \ mathrm {d} m _ {\ rm {e}}}$ ${\ displaystyle E (t + \ mathrm {d} t) = E (t)}$

(ems(t+dt)-eme(t))+(hs(t+dt)-he(t))=q+wu{\ displaystyle {\ Bigl (} e _ {\ rm {ms}} (t + \ mathrm {d} t) -e _ {\ rm {me}} (t) {\ Bigl)} + {\ Bigl ( } h_ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) -h _ {\ rm {e}} (t) {\ Bigl)} = q + w _ {\ rm {u}}}

{\ displaystyle {\ Bigl (} e _ {\ rm {ms}} (t + \ mathrm {d} t) -e _ {\ rm {me}} (t) {\ Bigl)} + {\ Bigl ( } h_ {\ rm {s}} (t + \ mathrm {d} t) -h _ {\ rm {e}} (t) {\ Bigl)} = q + w _ {\ rm {u}}}

Ha a folyadék összenyomhatatlan lenne, akkor a fenti egyenlet a térfogatmennyiségekkel is igaz marad. Bernoulli tétele

Bernoulli törvényét a termodinamika első elvével lehet bemutatni. A folyadékra vonatkozó feltételezések a következők:

a rendszer adiabatikus ( ) ${\ displaystyle q = 0}$
a folyadék nem viszkózus (állandó belső energia ) ${\ displaystyle u _ {\ rm {e}} = u _ {\ rm {s}}}$
az áramlás álló ( ) ${\ displaystyle E (t + \ mathrm {d} t) = E (t)}$
a folyadék összenyomhatatlan

Ha egy áramcsövet elég vékonyra veszünk, hogy a nyomások, valamint a be- és kilépési sebesség állandó legyen a cső szakaszain, akkor az első elv térfogatban alakulhat ki, Bernoulli tételének nevét véve:

12(vs2-ve2)+Δoρ+gΔz=0{\ displaystyle {\ frac {1} {2}} (v _ {\ rm {s}} ^ {2} -v _ {\ rm {e}} ^ {2}) + {\ frac {\ Delta p } {\ rho}} + g \; \ Delta z = 0} ${\ displaystyle {\ frac {1} {2}} (v _ {\ rm {s}} ^ {2} -v _ {\ rm {e}} ^ {2}) + {\ frac {\ Delta p } {\ rho}} + g \; \ Delta z = 0}$ vagy:

${\ displaystyle v _ {\ rm {s}}}$ és a folyadék sebessége az áramcső kimeneténél és beömlőnyílásánál; ${\ displaystyle v _ {\ rm {e}}}$
${\ displaystyle \ Delta p = p _ {\ rm {s}} - p _ {\ rm {e}}}$ a kimeneti felületen és az áramcső bemeneti felületén lévő nyomás közötti különbség;
${\ displaystyle \ Delta z = z _ {\ rm {s}} - z _ {\ rm {e}}}$ az áramcső ki- és bemenete közötti magasságbeli különbség;
${\ displaystyle \ rho}$ a folyadék sűrűsége;
${\ displaystyle g}$ a gravitáció gyorsulása.

Kifejezés nyugalmi rendszerek esetén

A gyakorlatban sok termodinamikai reakciót egy nyugalmi rendszert figyelembe véve hajtanak végre (nincs változás a kinetikus energiában vagy a potenciális energiában). csak a rendszer belső energiája változik. $U ~$

Ebben az esetben lehetséges, hogy bevezesse a állami funkció entalpia : . Egy izobár transzformáció esetén az első elv kifejezése a következővé válik: ${\ displaystyle H = U + p \, V}$

ΔH=Q+Wnál nélutres{\ displaystyle \ Delta H = Q + W _ {\ rm {egyebek}}} ${\ displaystyle \ Delta H = Q + W _ {\ rm {egyebek}}}$

ahol megfelel a munkáját erők más , mint a nyomás (például a munka az elektromos erők). ${\ displaystyle W _ {\ rm {egyebek}}}$

Sok termodinamikai reakcióban csak a nyomóerők munkája vesz részt. Ezután a kifejezés leegyszerűsödik:

ΔH=Q{\ displaystyle \ Delta H = Q} ${\ displaystyle \ Delta H = Q}$

Az első elv ezen egyszerű kifejezése különösen alkalmas az állandó nyomáson lejátszódó termodinamikai átalakulások, különösen az anyag állapotának változása , valamint az endoterm és az exoterm kémiai reakciók leírására .

Viták és alternatív tudomány

Ennek az elméletnek mint fizikai elvnek a státusa azt jelenti, hogy a gyakorlat mindig ellenőrizte, de formálisan soha nem mutatta be elméleti módon. Ezt ugyancsak vitatható adni a későbbi bemutató 1915 Emmy Noether ő névadó tétel , amely kifejezi az ekvivalencia jogszabályok közötti védelmi és invarianciájának a fizikai törvények. De ez a történelmi helyzet vitákat vált ki azokról az "alternatív kutatókról", akik az első rendű örökmozgás és a "szabad" energia gyakorlati létezésének megkísérlésével próbálják bizonyítani, hogy az első elv téves , néha "szuperszámosnak" is nevezik . "vagy akár" superunitary ". Ezen kutatók közül megemlíthetjük Léon-Raoul Hatemet, Fabrice André-t vagy Michel J. Bradyt.

Műszaki vívmányaik általában olyan motorokat tartalmaznak, amelyek mozgásukat az állandó mágneseknek köszönhetően továbbítják egy tengelyre vagy egy elektromos generátor-sorozatra, amelynek állítólag "meg kell szaporítania az energiát". A mágnesek valójában úgy működnek, mint az egyszerű, érintés nélküli fogaskerekek, amelyek illúziót keltenek a mozgás súrlódás nélküli, tehát kiterjesztve mechanikus nyomatékátvitel nélkül . Ha figyelmen kívül hagyjuk a mechanikus nyomatékátvitelt, akkor azt gondolhatjuk, hogy elegendő a generátorok több fokozatát egyetlen motorhoz csatlakoztatni, hogy a bemeneti energiát "ingyen" megszorozzuk. Az energia megsokszorozásához azonban a mechanikai teljesítmény meghatározásához való ragaszkodás szükséges:

vagy a generátorok gyorsabban fordulnak, mint az őket hajtó motor, azonos nyomatékkal,
vagy hogy a generátorok nyomatéka nagyobb, mint a motor által, ugyanazon a fordulatszámon.

Az első hipotézist kísérletileg nem igazoljuk, mivel az erőátvitel szinkron, és a hajtómű motorja és a generátorok között nem jön létre sebesség. A második hipotézis sérti a dinamika alapelvét (a cselekvések és a reakciók ekvivalenciája): a motor nem képes nagyobb mechanikus nyomatékot biztosítani, mint a generátorok rezisztív nyomatékainak összege, és ezért nem jön létre nyomaték sem.

Léon-Raoul Hatem 2001-ben és 2006-ban két szabadalmi bejelentést nyújtott be egy "további kinetikus energiát termelő félmágneses motorszerelvényhez", az elsőt 2013-ban végleg elutasították, a másodikat 2012-ben elveszítették. Az általa végzett demonstrációk 2200 W motor, amely 4 darab 2200 W névleges generátort generál. Feltételezve, hogy a teljes kimenőteljesítmény 8800 W, valójában azt feltételezi, hogy a motor és a generátorok tényleges teljesítménye, amíg működnek, mindig megegyezik névleges teljesítményükkel (amelyet nem ellenőriz), vagy a szinkron által előállított energiával. vagy aszinkron gép valójában a kimeneten alkalmazott elektromos vagy mechanikai terheléstől függ. Elméletileg a generátorokhoz kapcsolt elektromos terhelés ellenenergiájú erőt generál a generátor tekercsében, ami a generátor tengelyére kifejtett rezisztív nyomatékot eredményez, és a motor egyszerűen a generátorok összegével megegyező fordított nyomatékot biztosít. - az összes generátor ellenálló párjai ( a dinamika alapelve ). Tekintettel arra, hogy a Hatem nem végez teljesítményméréseket (wattmérőkkel) a generátorok kimenetén, és hogy demonstrációi során csak alacsony elektromos töltéseket (halogén projektorokat) alkalmaz rá, lehetetlen igazolni hipotézisét, és az általa levont következtetéseket a termodinamikai elmélet állapota meghaladja a kísérleti keretet és az általa nyújtott bizonyításokat.

Jean-Pierre Petit , mérnök, a CNRS korábbi kutatási igazgatója 2014-ben bírálta a Hatem rendszer eredményeit, amelyet Fabrice André használt a Col de Sarenne menedékhelyen, különösképpen a fizikai értelmezési hibákat (a feszültség és az elektromos energia összetévesztése) kritizálva. ), és felajánlotta neki egy tudományos csapat által elvégzett ellenőrzést wattmérőkkel, amelyet André nem követett. 2011-ben a France 3 Alpes 12/13 jelentése Fabrice André-nak szentel egy jelentést, amelyben „17 szabadalom” jogosultjaként mutatják be, de neve nem szerepel az INPI szabadalmi adatbázisban. A baleseti Sarenne-hágó menedékházat egy véletlenszerű tűzvész megsemmisítette2016. december.

2006 és 2010 között Michel J. Brady 61 állandó mágnesen alapuló, 100–300 kW teljesítményű „Perendev” (Perpetual ENergy DEVice) motort adott el német vásárlóknak, valószínűleg Németországban is. A megrendeléseket soha nem teljesítették, ezért leállították2010. április 14 Svájcban elkövetett sikkasztás miatt, és kiadatták Németországnak, ahol börtönbüntetést töltött le 2014. október. Az egyetlen bizonyíték arra, hogy rendszere működik, egy rossz minőségű YouTube-videó, amelyet közzétettek2003. február. Ez egy olyan eszköz, ahol az állórész és a rotor is állandó mágnesekből állnak, ellentétes pólusúak. Egy ilyen eszköz megsérti Lenz-Faraday törvényét, mivel a mágnesek mágneses tere állandó, ezért fluxusa állandó, de a mágneses fluxus variációja szükséges egy elektromotoros erő, tehát mechanikai munka létrehozásához . Minden indukciós motorban ezt a variációt kényszerítik az elektromágnesekben (tekercsekben) lévő áram irányának megváltoztatása . A mágneses fluxus változásának hiányában az alkalmazott erők statikusak, és nem jön létre munka. Elméletileg tehát az állandó mágneses motor nem képes munkát produkálni, és ha megfordul, csak saját tehetetlensége mozgatja (nulla kezdeti sebességnél) és addig, amíg a súrlódás le nem állítja, mint egyes bemutatókon. Brady eredeti videójában a mágneses fluxus változását az állórész fokozatos bezárása okozhatja, ami nem nyomja el a külső energia bevitelét, ezért nem mond ellent az elméletnek.

Léon-Raoul Hatem, Fabrice André és Michel J. Brady prototípusait független tudósok soha nem értékelték, ellenőrizték és validálták, annak ellenére, hogy a médiában - köztük a nyilvános televíziós csatornákon is - megjelentek. Kísérleti elrendezésüket nem kísérik semmilyen elméleti magyarázat vagy fizikai modellezés, amely valószínűleg megmagyarázná működésüket vagy bizonyítaná fizikai érvényességüket. Az általuk nyújtott videók mindig rövid ideig mutatják generátorukat üresjáratban vagy nagyon kis terheléssel, miközben az általuk hirdetett kimeneti teljesítmények sokkal nagyobbak, mint a demonstrációk során alkalmazott elektromechanikus terhelések. Ezek a feltalálók soha nem tettek közzé eredményeket, tanulmányokat vagy elemzéseket, amelyek lehetővé tennék eszközeik valós teljesítményének számszerűsítését (sebesség, bemeneti és kimeneti teljesítmény kísérleti mérése). Viszont viszonylagos médiavisszhangjuk, valamint filantróp ígéreteik és ambícióik, valamint az iparosok munkájuk iránti érdektelensége számos összeesküvés-elmélet forrása a blogokban és alternatív fórumokon, amelyek e "technológiák nem kereskedelmi forgalomba hozatalát tulajdonítják. »A funkcionális és megfelelően értékelt prototípus hiányától eltérő okok miatt (például: olaj- és / vagy nukleáris lobbik összeesküvése).

Megjegyzések és hivatkozások

" Értesítés " , a bases-brevets.inpi.fr címen (megtekintve : 2018. július 19. )
" Értesítés " , a bases-brevets.inpi.fr címen (megtekintve : 2018. július 19. )
" Mágneses motor - Léon Raoul Hatem - Video dailymotion " , a Dailymotion- on ,2010. április 12(megtekintve 2018. július 19. )
" Jean Pierre Petit válaszol az" ingyenes energia " témára a YouTube-on (elérhető : 2017. október 26. )
(hu-USA) " Fabrice André: Nem kéne kétségbe esni - CARL " , a carlri.info oldalon (elérhető : 2017. október 26. )
" Untitled " , www.hatem.com (elérhető : 2017. október 26. )
(hu-USA) " Autonóm menedékház, többszörös motor: Fabrice André by rikiai - Dailymotion " , a Dailymotion- on ,2011. március 19(elérhető : 2017. október 26. )
" PATENT ALAP | Egyszerű keresés ” , a bases-brevets.inpi.fr oldalon (hozzáférés : 2018. július 19. )
Quentin Vasseur , " Tűz a sarenne-i menedéknél (Isère): a tulajdonos a sürgősségi szolgálatokat kéri ", Franciaország 3 Régiók ,2017. január 4( online olvasás , konzultáció 2017. október 26-án )
" Perendev mágneses motor feltalálóját letartóztatták sikkasztás miatt " , a pesn.com oldalon (elérhető : 2017. október 26. )
" Mike Brady (Perendev) kiszabadult a börtönből " , a pesn.com oldalon (hozzáférés : 2017. október 26. )
RealDIYEnergy , " Eredeti Perendev Motor forgatták 2003. februárjában Michael J. Brady " ,2011. január 17(elérhető : 2017. október 26. )
Smashbrawl94 , „ Működő Perendev mágnesmotor! (2018) " ,1 st március 2016(megtekintve 2018. augusztus 6. )

Ez a cikk részben vagy egészben a „ Premier_principe_de_la_thermodynamique_des_systèmes_ouvert ” című cikkből származik (lásd a szerzők listáját ) .

Lásd is

Kapcsolódó cikkek