Kozeny-Carman törvénye
A Kozeny-Carman törvény a Poiseuille-törvényből származik . Ez egy fél-empirikus törvény, amelyet a szűrési jelenségek leírására használnak .
Megfogalmazás
v=Δ(P)ηLε3KS2(1-ε)2{\ displaystyle v = {\ frac {\ Delta (P)} {\ eta L}} {\ frac {\ varepsilon ^ {3}} {KS ^ {2} (1- \ varepsilon) ^ {2}}} }
val vel:
-
v{\ displaystyle v}, az áramlás sebessége üresen (porózus közeg hiányában) ( )m/s{\ displaystyle {\ rm {m / s}}}
-
Δ(P){\ displaystyle \ Delta (P)}, nyomáskülönbség a porózus közeg mindkét végén ( )Pnál nél{\ displaystyle {\ rm {Pa}}}
-
η{\ displaystyle \ eta}, a folyadékfázis dinamikus viszkozitása ( )Pnál nél⋅s{\ displaystyle {\ rm {Pa \ cdot s}}}
-
L{\ displaystyle L}, a porózus közeg hossza ( )m{\ displaystyle {\ rm {m}}}
-
ε{\ displaystyle \ varepsilon}, a porózus ágy porozitása
-
K{\ displaystyle K}, Kozeny állandó (in) (általában 3 és 6 között)
-
S{\ displaystyle S}, az ágyat alkotó részecskék fajlagos felülete ( )m2/m3{\ displaystyle {\ rm {m ^ {2} / m ^ {3}}}}
Poiseuille törvényéhez hasonlóan ez azt is jelzi, hogy az áramlás sebessége egyenesen arányos a nyomáseséssel a közeg mentén és a porózus ágy (szűrő) felületén , és fordítottan arányos a folyadék viszkozitásával és a porózus ágy vastagságával. . Az ágyat alkotó anyag jellemzésére két új változót ( és ) vezetünk be, amelyek helyettesítik Poiseuille-törvény kapilláris sugarát . A paraméter a közeg geometriájának leírására szolgál.
v{\ displaystyle v}Δ(P){\ displaystyle \ Delta (P)}S{\ displaystyle S}η{\ displaystyle \ eta}L{\ displaystyle L}ε{\ displaystyle \ varepsilon}S{\ displaystyle S}K{\ displaystyle K}
Egyszerűsített formával lehet mérni a szuszpenzióban lévő részecskék ülepedési sebességét , az ülepedést a folyadék részecskék pórusaiba való behatolásának következményének tekintik (ami megnehezíti és leesik).
v=Δ(ρ)gkηSv2ε31-ε{\ displaystyle v = {\ frac {\ Delta (\ rho) g} {k \ eta S_ {v} ^ {2}}} {\ frac {\ varepsilon ^ {3}} {1- \ varepsilon}}}
val vel:
-
v{\ displaystyle v}, a részecskék ülepedési sebessége a folyadék migrációs sebességükhöz kapcsolódva a részecskék pórusain belül ( )m/s{\ displaystyle {\ rm {m / s}}}
-
Δ(ρ)=ρo-ρf{\ displaystyle \ Delta (\ rho) = \ rho _ {p} - \ rho _ {f}}, a részecske (diszpergált fázis) és a folyadék (folytonos fázis) közötti sűrűségkülönbség
-
η{\ displaystyle \ eta}, a folyékony fázis viszkozitása
-
Sv2{\ displaystyle S_ {v} ^ {2}}, a szilárd réteg fajlagos felülete ( )vs.m2/vs.m3{\ displaystyle {\ rm {cm ^ {2} / cm ^ {3}}}}
-
g{\ displaystyle g}, gyorsulás ( )m/s2{\ displaystyle {\ rm {m / s ^ {2}}}}
-
k{\ displaystyle k}, Kozeny-állandó (k = 5 általában)
-
ε{\ displaystyle \ varepsilon}, szilárd fázisú porozitási tényező
-
1-ε{\ displaystyle 1- \ varepsilon}, a diszpergált fázis aránya (szilárd fázis szuszpenzióban)
Megjegyzések és hivatkozások
-
(in) Joseph Remington és David B. Troy (szerkesztő), Remington: a tudomány és a gyakorlat, a gyógyszerészet , Philadelphia, Lippincott Williams & Wilkins, al. "A gyógyszerészet tudománya és gyakorlata",2006, 21 th ed. , 2393 p. ( ISBN 978-0-7817-4673-1 , OCLC 224307481 , online olvasás )
Lásd is
Kapcsolódó cikkek
Külső hivatkozás
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">