Riemann fajta
A matematikában , pontosabban a geometriában a Riemann-féle elosztó az alapvető objektum, amelyet Riemann-féle geometriában tanulmányoztak . Ez körülbelül olyan sokrétű , azaz a görbült tér általánosítva görbék (az 1. dimenzió), illetve a felületek (dimenzió 2) bármely méretben n , és amelyen lehetőség van, hogy végre hosszú számításokat .
Műszaki szempontból a Riemann-féle elosztó egy differenciál-elosztó , amely egy Riemann-metrikának nevezett kiegészítő szerkezettel rendelkezik, amely lehetővé teszi az elosztóhoz érintő két vektor skaláris szorzatának kiszámítását ugyanabban a pontban. Ez a mutató lehetővé teszi, hogy meghatározza a hossza egy utat két pont között a sokrétű, akkor a geodesics milyen választ problémája legrövidebb út. A Riemann -sokasággal kapcsolatos alapvető fogalmak a Levi-Civita kapcsolat és a görbület .
Alapvető definíciók és példák
Formális meghatározás
A Riemann-sokaság egy differenciál sokaság és minden ponton egy pozitív, határozott kvadratikus forma adata az érintőtéren további szabályosság feltételezésekkel. Érintő terek vannak euklideszi terek . A szabályosság feltételezéseit két egyenértékű módon fejezik ki:
M{\ displaystyle M}
m{\ displaystyle m}
gm{\ displaystyle g_ {m}}
TmM{\ displaystyle T_ {m} M}
(TmM,gm){\ displaystyle (T_ {m} M, g_ {m})}![(T_ {m} M, g_ {m})](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4704ee6006d08f96e0a29e5401b96408d9497048)
- A térkép egy global section C osztály k a vektor köteg ;m↦gm{\ displaystyle m \ mapsto g_ {m}}
S2T∗M{\ displaystyle S ^ {2} T ^ {*} M}![S ^ {2} T ^ {*} M](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/df5fc32db9a3156d1cab2cca88cde42d527fc403)
- Minden vektormezők az alkalmazására van C osztály k .x,Y{\ displaystyle X, Y}
M{\ displaystyle M}
m↦gm(xm,Ym){\ displaystyle m \ mapsto g_ {m} (X_ {m}, Y_ {m})}![m \ mapsto g_ {m} (X_ {m}, Y_ {m})](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/59acc7809a47b1cdf325a1aea2af97ba01117a18)
Az adatok az úgynevezett Riemann-metrikát a .
g{\ displaystyle g}
M{\ displaystyle M}![M](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f82cade9898ced02fdd08712e5f0c0151758a0dd)
Riemann-mérőszámok léteznek bármely differenciál sokaságon ( parakompakt ), és zárt konvex kúpot alkotnak ( ésszerű topológiákkal ).
ΓS2T∗M{\ displaystyle \ Gamma S ^ {2} T ^ {*} M}![\ Gamma S ^ {2} T ^ {*} M](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/886fb29378fd59e577b0e65ef5ed7c4f462b3aaa)
Ha és két Riemann, a helyi isometry egy differenciálható térkép kielégítő . Más szavakkal, a különbségek lineáris izometrikus térképek. A helyi inverziós tétel szerint bármely lokális izometria lokális diffeomorfizmus .
(M,g1){\ displaystyle (M, g_ {1})}
(NEM,g2){\ displaystyle (N, g_ {2})}
f:M→NEM{\ displaystyle f: M \ rightarrow N}
f∗g2=g1{\ displaystyle f ^ {*} g_ {2} = g_ {1}}
df(x):TxM→Tf(x)NEM{\ displaystyle df (x): T_ {x} M \ jobbra nyíl T_ {f (x)} N}![df (x): T_ {x} M \ jobbra nyíl T _ {{f (x)}} N](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4efd356df6361d05d4e8613aa9056aa0db91d1ae)
Az izometrikus (globális) lokális izometrikus bijektív .
Hossz és távolság
A Riemann-féle elosztók a legalapvetőbb példák a Finsler-elosztókra . A Riemann-metrika egy összekapcsolt differenciál-elosztón minden érintőtérben meghatároz egy euklideszi normát , amelyet a következők adnak:
g{\ displaystyle g}
M{\ displaystyle M}![M](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f82cade9898ced02fdd08712e5f0c0151758a0dd)
‖v‖=g(v,v){\ displaystyle \ | v \ | = {\ sqrt {g (v, v)}}}
A hossza a szakaszosan görbe C 1 γ: [ a , b ] → M határozza meg:
L(γ)=∫nál nélb‖γ′(t)‖dt.{\ displaystyle L (\ gamma) = \ int _ {a} ^ {b} \ | \ gamma '(t) \ | \; \ mathrm {d} t.}
- A görbe hossza invariáns a rendszeres reparaméterezéssel.
- Két darabos C 1 görbe összefűzésének hossza a hosszúságok összege.
Mert meghatározzuk:
x,y∈M{\ displaystyle x, y \ M-ben}![x, y \ M-ben](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ea304ca242a255b620d3dd16ec47f19efc2e7ab8)
d(x,y)=infL(γ){\ displaystyle \ mathrm {d} (x, y) = \ inf L (\ gamma)}
ahol a infimum vonatkozik az összes görbe C 1 által darab a származási és a végén .
x{\ displaystyle x}
y{\ displaystyle y}![y](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b8a6208ec717213d4317e666f1ae872e00620a0d)
Mivel a jelölések arra utalnak, d egy távolság felett az úgynevezett Riemann távolságot. Ne feledje, hogy ez utóbbi újradefiniálja a .
M{\ displaystyle M}
M{\ displaystyle M}![M](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f82cade9898ced02fdd08712e5f0c0151758a0dd)
Alapvető példák
A gömbök
Mivel az n- szféra elmerül az ℝ n + 1 térben , Riemann-mutatója a szokásos távolság által indukált metrika. Az O- középpontú és R sugarú n- szférán két A és B pont rendelkezik Riemann-féle (vagy geodéziai) távolsággal az őket összekötő nagy kör ívének hosszával .
Rθ{\ displaystyle R \ theta}
θ=arccosONÁL NÉL→.OB→/R2{\ displaystyle \ theta = \ arccos {\ vec {OA}}. {\ vec {OB}} / R ^ {2}}![{\ displaystyle \ theta = \ arccos {\ vec {OA}}. {\ vec {OB}} / R ^ {2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/30afd78812df36f38291e39816f9b4b3ee928337)
Hiperbolikus tér
Poincaré korong : a hiperbolikus tér az ball n egységgömbje , amelyet a metrika tartalmaz:
(Hnem,g){\ displaystyle (H ^ {n}, g)}![(H ^ {n}, g)](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4204f625ccd10c01ccc18d84949d2959193c9189)
g=4∑én=1nemdxén2(1-‖x‖2)2{\ displaystyle g = 4 \ sum _ {i = 1} ^ {n} {\ frac {\ mathrm {d} x_ {i} ^ {2}} {\ bal (1- \ bal \ | x \ jobb \ | ^ {2} \ jobbra) ^ {2}}}}![g = 4 \ sum _ {{i = 1}} ^ {n} {\ frac {{\ mathrm {d}} x_ {i} ^ {2}} {\ bal (1- \ bal \ | x \ jobb \ | ^ {2} \ jobbra) ^ {2}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c7587a374c53816fd671b0cb61b1301c650eec2b)
Klein modellje : a hiperbolikus teret az egységgömb is képviseli, de a metrika más:
g=(∑én=1nemxéndxén)2(1-‖x‖2)2+∑én=1nemdxén21-‖x‖2{\ displaystyle g = {\ frac {\ left (\ sum _ {i = 1} ^ {n} x_ {i} \ mathrm {d} x_ {i} \ right) ^ {2}} {\ left (1 - \ left \ | x \ right \ | ^ {2} \ right) ^ {2}}} + \ sum _ {i = 1} ^ {n} {\ frac {\ mathrm {d} x_ {i} ^ {2}} {1- \ bal \ | x \ jobb \ | ^ {2}}}}![g = {\ frac {\ left (\ sum _ {{i = 1}} ^ {n} x_ {i} {\ mathrm {d}} x_ {i} \ right) ^ {2}} {\ left ( 1- \ bal \ | x \ jobb \ | ^ {2} \ jobb) ^ {2}}} + \ sum _ {{i = 1}} ^ {n} {\ frac {{\ mathrm {d}} x_ {i} ^ {2}} {1- \ bal \ | x \ jobb \ | ^ {2}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/855124d7eb4f2fdfb365304bab91c11d1a186cfb)
Ebben a modellben a hiperbolikus tér vonalai az egységgömb szakaszai, ellentétben a Poincaré-modellel, de a szögek nem maradnak fenn.
Poincaré félsíkja : a hiperbolikus térnek ezt a modelljét a felső féltérben megadott metrika adja :
R∗+×Rnem-1{\ displaystyle \ mathbb {R} _ {*} ^ {+} \ times \ mathbb {R} ^ {n-1}}![{\ mathbb {R}} _ {*} ^ {+} \ szor {\ mathbb {R}} ^ {{n-1}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/48aba93f7d6e61cd0ff2eaf17b418fbcd6274b04)
g=∑én=1nemdxén2x12{\ displaystyle g = \ sum _ {i = 1} ^ {n} {\ frac {\ mathrm {d} x_ {i} ^ {2}} {x_ {1} ^ {2}}}}![g = \ sum _ {{i = 1}} ^ {n} {\ frac {{\ mathrm {d}} x_ {i} ^ {2}} {x_ {1} ^ {2}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/31503f2a5ac241c3df4fd8f947c51ef6786285af)
Az egységlemez kifejezett izometriáját a felső félsíkon a pólus inverzió adja :
t=(-1,0,...,0){\ displaystyle t = (- 1,0, \ pont, 0)}![t = (- 1,0, \ pont, 0)](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e533104b6759fccb30a739ebc6361d4fa0367883)
x↦t+2x-t‖x-t‖2{\ displaystyle x \ mapsto t + 2 {\ frac {xt} {\ bal \ | xt \ jobb \ | ^ {2}}}}![x \ mapsto t + 2 {\ frac {xt} {\ bal \ | xt \ jobb \ | ^ {2}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/36669634b31bc51e2bf45a400f1264be7f8ef1aa)
Megjegyzés: a hiperbolikus tér az aritmetikában fordul elő , egy olyan tartományban, amelyben általában a felső félsík modelljét használják. A geometriában azonban az ízek nagyon széles körben oszlanak meg: a Poincaré lemez modellje a jobb grafika előnyét kínálja az ábrákon. Vannak más modellek is (például a hiperboloid modell ), amelyeket a gyakorlatban kevesen használnak.
H2{\ displaystyle H ^ {2}}![H ^ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4b83c19c3fd9d50029b321e1d964aeba09f984e3)
A kapcsolattól a geodéziáig
Levi-Civita kapcsolat
A Riemann-féle elosztón egyedülálló kapcsolat létezik a D torzió nélkül , így az összes vektormező esetében :
(M,g){\ displaystyle (M, g)}
x,Y,Z{\ displaystyle X, Y, Z}![X Y Z](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/bcf4a8b48db1a32d24aabe164b07744069093225)
x.g(Y,Z)=g(DxY,Z)+g(Y,DxZ).{\ displaystyle Xg (Y, Z) = g (D_ {X} Y, Z) + g (Y, D_ {X} Z).}
Ez a kapcsolat az úgynevezett Levi-Civita a vagy kanonikus kapcsolatot. Ez az eredmény képezi a Riemann-geometria alapvető tételét .
(M,g){\ displaystyle (M, g)}![(M, g)](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/68e27d2e539fd0c3a9a7efab6257abd17de7fc57)
Ha egy differenciálható, vektor mező mentén f egy teljes keresztmetszeti vektor köteg , így akár egy alkalmazás , például, minden egyes pont , van: . A mentes vektor mezők terét jelöljük .
f:NEM→M{\ displaystyle f: N \ rightarrow M}
f∗TM{\ displaystyle f ^ {*} TM}
x:NEM→TM{\ displaystyle X: N \ rightarrow TM}
nem∈NEM{\ displaystyle n \ N-ben}
x(nem)∈Tf(nem)M{\ displaystyle X (n) \ in T_ {f (n)} M}
Γ[f∗TM]{\ displaystyle \ Gamma \ bal [f ^ {*} TM \ jobb]}
f{\ displaystyle f}![f](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/132e57acb643253e7810ee9702d9581f159a1c61)
Geodéziai egyenletek
A riemaniai sokaság geodéziája kielégíti a következő differenciálegyenletet:
d2xéndt2+∑j,kΓjkéndxjdtdxkdt=0{\ displaystyle {\ frac {\ mathrm {d} ^ {2} x ^ {i}} {\ mathrm {d} t ^ {2}}} + \ sum _ {j, k} \ Gamma _ {jk} ^ {i} {\ frac {\ mathrm {d} x ^ {j}} {dt}} {\ frac {\ mathrm {d} x ^ {k}} {dt}} = 0}
Hopf-Rinow tétel
A következő tulajdonságok egyenértékűek:
- bármely pontjára , a kérelem exp m van állítva ;m{\ displaystyle m}
TmM{\ displaystyle T_ {m} M}![T_mM](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/567360085f27268d75eae666c1c427cb1850b100)
- a sokaság geodetikailag teljes, azaz a geodézia a ℝ-n van meghatározva;(M,g){\ displaystyle (M, g)}
![(M, g)](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/68e27d2e539fd0c3a9a7efab6257abd17de7fc57)
- A hely van teljes a Riemann távolság;M{\ displaystyle M}
![M](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f82cade9898ced02fdd08712e5f0c0151758a0dd)
- A golyó zárt és korlátos a kompakt .
Görbület
Általánosítások
A Riemannian sokaság fogalma két teljesen különböző irányban általánosít.
- A g- t nem degenerált másodfokú formák mezőjével helyettesítjük bármilyen aláírással ( ál-Riemann-fajták ). Még mindig megvan a Levi-Civita kapcsolat, a geodézia és a görbület fogalma, de a geometriai tulajdonságok teljesen mások.
- Érdekel a metrikus szerkezet . A természetes általánosítás ekkor a hosszúság térének általánosítása . Ezeket a tereket különösen az orosz iskola (DA Alekszandrov, újabban G. Perelman és M. Gromov ) tanulmányozta.
Lásd is
Bibliográfia
- (en) Sylvestre Gallot, Dominique Hulin és Jacques Lafontaine, Riemannian Geometry [ a kiadás részlete ]
- en) Jürgen Jost , Riemannian Geometry and Geometric Analysis ,2002[ a kiadások részlete ]
-
(en) Gerard Walschap, Metrikus struktúrák a differenciálgeometriában , Springer.
Külső hivatkozás
Pierre Pansu , Differenciálgeometria tanfolyam , Master 2
szint
Kapcsolódó cikkek
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">